1) Период полураспада - это промежуток времени, в течение которого число ядер в среднем уменьшается в 2 раза. Тогда возьмём 60 за начальное количество:
60*10^6 / 2 = 30*10^6
Значение 60 соответствует 40 с, а 30 - 80 с, тогда:
80 - 40 = 40 с - период полураспада.
2) Формула cкорости:
v = v0 + a*t => v = a*t, тогда a = v/t = 20/10 = 2 м/с²
a) Ek = mv²/2 = m*(a*t)²/2 = 800*(2*2)²/2=400*16 = 6400 Дж = 6,4 кДж
б) Ek = mv²/2 = m*(a*t)²/2 = m*a²*t² / 2 =>
=> t² = Ek/(m*a²/2) = 2*Ek/m*a² => t = √(2*Ek/m*a²) = √(2*14400/800*4) = 3 c
в) Потенциальная энергия:
Ep = mgh
S = h/sina => h = S*sina
S = a*t²/2
sina = 20/1000
Ep = (mg*a*t²*sina)/2
Ek = (m*a²*t²)/2, тогда Ek/Ep = (m*a²*t²)/2 / (mg*a*t²*sina)/2 = m*a²*t² / mg*a*t²*sina = a/(g*sina) = 2/(10*(20/1000)) = 2*1000 / 200 = 10
3) Колебания контура зависят от индуктивности катушки и ёмкости конденсатора:
T = 2π*√(LC)
v = 1/T = 1 / (2π*√(LC))
50 / 25 = 2 - новая частота меньше в 2 раза, тогда:
v/2 = (1 / (2π*√(LC))) / 2 = 1 / (2*2π*√(LC)) = 1 / (2π*√(4*LC)) - видно, что либо индуктивность, либо ёмкость надо увеличивать в 4 раза, чтобы понизить частоту до 25 кГц.
ответ разместил: Гость
Под средней длиной свободного пробега понимают среднее расстояние, которое проходит молекула между двумя последовательными соударениями. за секунду молекула в среднем проходит расстояние, численно равное ее средней скорости . если за это же время она испытает в среднем столкновений с другими молекулами, то ее средняя длина свободного пробега , очевидно, будет равна (3.1.1) предположим, что все молекулы, кроме рассматриваемой, неподвижны. молекулы будем считать шарами с диаметром d. столкновения будут происходить всякий раз, когда центр неподвижной молекулы окажется на расстоянии меньшем или равном d от прямой, вдоль которой двигается центр рассматриваемой молекулы. при столкновениях молекула изменяет направление своего движения и затем движется прямолинейно до следующего столкновения. поэтому центр движущейся молекулы ввиду столкновений движется по ломаной линии (рис. 1). рис. 1 молекула столкнется со всеми неподвижными молекулами, центры которых находятся в пределах ломаного цилиндра диаметром 2d. за секунду молекула проходит путь, равный . поэтому число происходящих за это время столкновений равно числу молекул, центры которых внутрь ломаного цилиндра, имеющего суммарную длину и радиус d. его объем примем равным объему соответствующего спрямленного цилиндра, т. е. равным если в единице объема газа находится n молекул, то число столкновений рассматриваемой молекулы за одну секунду будет равно (3.1.2) в действительности движутся все молекулы. поэтому число столкновений за одну секунду будет несколько большим полученной величины, так как вследствие движения окружающих молекул рассматриваемая молекула испытала бы некоторое число соударений даже в том случае, если бы она сама оставалась неподвижной. предположение о неподвижности всех молекул, с которыми сталкивается рассматриваемая молекула, будет снято, если в формулу (3.1.2) вместо средней скорости представить среднюю скорость относительного движения рассматриваемой молекулы. в самом деле, если налетающая молекула движется со средней относительной скоростью , то молекула, с которой она сталкивается, оказывается покоящейся, что и предполагалось при получении формулы (3.1.2). поэтому формулу (3.1.2) следует написать в виде: (3.1.3) предположим, что скорости молекул до столкновения были и тогда из треугольника скоростей имеем (рис. 2) (3.1.4) так как углы и скорости и , с которыми сталкиваются молекулы, очевидно, являются независимыми случайными величинами, то среднее рис. 2 от произведения этих величин равно произведению их средних. поэтому (3.1.5) с учетом последнего равенства формулу (3.1.4) можно переписать в виде: (3.1.6) так как cредняя квадратичная скорость пропорциональна средней скорости, (3.1.7) т. е. .поэтому соотношение (3.1.6) можно представить так: (3.1.8) с учетом последнего выражения формула для средней длины свободного пробега приобретает вид: (3.1.9) для идеального газа . поэтому (3.1.10) отсюда видно, что при изотермическом расширении (сжатии) средняя длина свободного пробега растет (убывает).как было отмечено во введении, эффективный диаметр молекул убывает с ростом температуры. поэтому при заданной концентрации молекул средняя длина свободного пробега увеличивается с ростом температуры. вычисление средней длины свободного пробега для азота (d = 3•10-10 м), находящегося при нормальных условиях (р = 1,01•105 па, т = 273,15 к) дает: , а для числа столкновений за одну секунду: . таким образом, средняя длина свободного пробега молекул при нормальных условиях составляет доли микрон, а число столкновений – несколько миллиардов в секунду. поэтому процессы выравнивания температур (теплопроводность), скоростей движения слоев газа (вязкое трение) и концентраций (диффузия) являются достаточно медленными, что подтверждается опытом.