индукция магнитного поля на расстоянии L от оси бесконечного проводника с током I1 равна B = (мю0 * I1)/(2 * пи * L).
сила, действующая на бесконечно короткий проводник длиной dX и током I2 пересекающий линии магнитного поля под прямым углом (как в данном случае) dF = B * I2 * dX. теперь надо просуммировать силы действующие на каждый кусочек dX проводника:
F = (значок интеграла от x1 до x2) (мю0 * I1)/(2 * пи * X) * I2 * dX = (мю0 * I1 * I2)/(2 * пи) * (значок интеграла от x1 до x2) dX / X = (мю0 * I1 * I2 * )/(2 * пи) * (ln(x2)-ln(x1))
Шаг 1. Выясняем резонансные частоты. Колебательный контур описывается линейным дифференциальным уравнением второго порядка: , полученным из уравнения Кирхгофа введением обозначений: , . Для выяснения резонансной частоты возьмем вынуждающую силу, изменяющуюся по закону косинуса. . Решение данного уравнения, согласно теории д.у., имеет вид: , где первое слагаемое - решение с.о.у. (оно затухает и нас не интересует), а второе - произвольное частное решение, которое ищется в указанном виде (в силу особенностей взятой вынуждающей силы). Подставим решение в уравнение и (с например, векторной диаграммы) получим . Зная, что и . Получаем для амплитуды тока и напряжений следующие выражения: и . Таким образом, решая квадратные уравнения в знаменателях, можно понять, что наибольшая амплитуда (резонанс) у напряжения достигается при частоте , а у тока при . Шаг 2. Что такое добротность Как было написано ранее, за затухание собственных колебаний системы отвечает слагаемое . За это время система совершила колебаний, где - собственная частота колебаний системы (следует из решения д.у.). Так вот, величина называется добротностью контура. Шаг 3. Накладываем ограничения Решая это неравенство получаем: , отсюда Шаг 4. Находим добротность Вообще говоря, и Таким образом, отличие истинного решения от полученного примерно 0.03. ответ:
P.S. Что касается погрешности, то в принципе если повозиться, то, наверное, можно найти результат более точно, но это потребует лишней возни с алгеброй, которую я недолюбливаю.
индукция магнитного поля на расстоянии L от оси бесконечного проводника с током I1 равна B = (мю0 * I1)/(2 * пи * L).
сила, действующая на бесконечно короткий проводник длиной dX и током I2 пересекающий линии магнитного поля под прямым углом (как в данном случае) dF = B * I2 * dX. теперь надо просуммировать силы действующие на каждый кусочек dX проводника:
F = (значок интеграла от x1 до x2) (мю0 * I1)/(2 * пи * X) * I2 * dX = (мю0 * I1 * I2)/(2 * пи) * (значок интеграла от x1 до x2) dX / X = (мю0 * I1 * I2 * )/(2 * пи) * (ln(x2)-ln(x1))
ну и считаем 4*пи*1e-7 * 2 * 0.5 / (2пи) * (ln(0.05+0.15) - ln(0.05)) = 2e-7 * ln(4) =~ 2.77e-7 (ньютонов)