М
Молодежь
К
Компьютеры-и-электроника
Д
Дом-и-сад
С
Стиль-и-уход-за-собой
П
Праздники-и-традиции
Т
Транспорт
П
Путешествия
С
Семейная-жизнь
Ф
Философия-и-религия
Б
Без категории
М
Мир-работы
Х
Хобби-и-рукоделие
И
Искусство-и-развлечения
В
Взаимоотношения
З
Здоровье
К
Кулинария-и-гостеприимство
Ф
Финансы-и-бизнес
П
Питомцы-и-животные
О
Образование
О
Образование-и-коммуникации
lenka3398
lenka3398
21.02.2023 22:41 •  Физика

Какой кинетической энергией обладает велосипедист, масса которого вместе с велосипедом составляет 96 кг, а скорость движения равна 17 м/с?

ответ (округли до целого числа): кинетическая энергия велосипедиста равна

кДж.

👇
Открыть все ответы
Ответ:
Nastyamil681
Nastyamil681
21.02.2023

индукция магнитного поля на расстоянии L от оси бесконечного проводника с током I1 равна B = (мю0 * I1)/(2 * пи * L). 

сила, действующая на бесконечно короткий проводник длиной dX и током I2 пересекающий линии магнитного поля под прямым углом (как в данном случае) dF = B * I2 * dX. теперь надо просуммировать силы действующие на каждый кусочек dX проводника:

F = (значок интеграла от x1 до x2) (мю0 * I1)/(2 * пи * X) * I2 * dX = (мю0 * I1 * I2)/(2 * пи)  * (значок интеграла от x1 до x2)  dX / X = (мю0 * I1 * I2 * )/(2 * пи)  * (ln(x2)-ln(x1))

ну и считаем 4*пи*1e-7 * 2 * 0.5 / (2пи) * (ln(0.05+0.15) - ln(0.05)) = 2e-7 * ln(4) =~ 2.77e-7 (ньютонов)

4,6(94 оценок)
Ответ:
shvanova2017
shvanova2017
21.02.2023
Шаг 1. Выясняем резонансные частоты.
Колебательный контур описывается линейным дифференциальным уравнением второго порядка:
q'' + 2 \gamma q' + \omega_0^2 q = e(t), полученным из уравнения Кирхгофа введением обозначений: \gamma = \frac{R}{2L}\omega_0 = \frac{1}{ \sqrt{LC}}. Для выяснения резонансной частоты возьмем вынуждающую силу, изменяющуюся по закону косинуса. e(t) = \frac{E_0}{L} cos(\omega t).
Решение данного уравнения, согласно теории д.у., имеет вид:
q = Ae^{-\gamma t}cos(w_c t + \phi) + B cos(\omega t + \psi), где первое слагаемое - решение с.о.у. (оно затухает и нас не интересует), а второе - произвольное частное решение, которое ищется в указанном виде (в силу особенностей взятой вынуждающей силы). Подставим решение q=B cos(\omega t + \psi) в уравнение и (с например, векторной диаграммы) получим B = \frac{E_0}{L} \frac{1}{\sqrt{(\omega_0^2 - \omega^2)^2 + 4 \gamma^2 \omega^2}}.
Зная, что I(t) = q'(t) = - B \omega sin(\omega t +\psi) и U(t) = \frac{q(t)}{C}. Получаем для амплитуды тока и напряжений следующие выражения: U = \frac{E_0}{LC \sqrt{(\omega_0^2 - \omega^2)^2 + 4 \gamma^2 \omega^2}} и I = \frac{E_0 \omega}{LC \omega \sqrt{((\frac{\omega_0}{\omega})^2 - 1)^2 + 4\gamma^2}} = \frac{E_0}{LC \sqrt{((\frac{\omega_0}{\omega})^2 - 1)^2 + 4\gamma^2}}.
Таким образом, решая квадратные уравнения в знаменателях, можно понять, что наибольшая амплитуда (резонанс) у напряжения достигается при частоте \omega_u = \sqrt{\omega_0^2 - 2\gamma^2}, а у тока при \omega_i = \omega_0.
Шаг 2. Что такое добротность
Как было написано ранее, за затухание собственных колебаний системы отвечает слагаемое q = Ae^{-\gamma t}cos(w_c t + \phi)[\tex] Условились считать, что колебание затухло, если его амплитуда уменьшилась в e раз. Очевидно, что это произойдёт за время [tex]\tau = \frac{1}{\gamma}. За это время система совершила N = \frac{\tau}{T_c} = \frac{\omega_c}{2 \pi \gamma} колебаний, где \omega_c = \sqrt{\omega_0^2 - \gamma^2} - собственная частота колебаний системы (следует из решения д.у.). Так вот, величина Q = \pi N = \frac{\omega_c}{2 \gamma} называется добротностью контура.
Шаг 3. Накладываем ограничения
\frac{\omega_0 - \sqrt{\omega_0^2 - 2\gamma^2} }{\sqrt{\omega_0^2 - 2\gamma^2}} \leq 0.01
Решая это неравенство получаем: \frac{\gamma^2}{\omega_0^2} \leq 0.009851975, отсюда \frac{\omega_0}{2\gamma} \geq 5.04
Шаг 4. Находим добротность
Вообще говоря, Q = \frac{\omega_c}{2 \gamma} и \frac{\omega_0}{2\gamma}[\tex] разные величины, поэтому оценим погрешность, что бы приравнять их с чистой совестью)))) Для этого разложим выражение для добротности, с учётом определения частоты собственных колебаний по формуле Маклорена (в ряд). [tex]Q = \frac{ \sqrt{\omega_0^2 - \gamma^2}}{2\gamma} = \frac{\omega_0}{2\gamma} \sqrt{1 - \frac{\gamma^2}{\omega_0^2}} = \frac{\omega_0}{2\gamma} ( 1 - \frac{\gamma^2}{2\omega_0^2} + o(\frac{\gamma^2}{\omega_0^2})) = \frac{\omega_0}{2\gamma} - \frac{\gamma}{4\omega_0} + o(\frac{\gamma}{\omega_0}). Таким образом, отличие истинного решения от полученного примерно 0.03.
ответ:Q \ \textgreater \ 5

P.S. Что касается погрешности, то в принципе если повозиться, то, наверное, можно найти результат более точно, но это потребует лишней возни с алгеброй, которую я недолюбливаю.
4,5(42 оценок)
Это интересно:
Новые ответы от MOGZ: Физика
logo
Вход Регистрация
Что ты хочешь узнать?
Спроси Mozg
Открыть лучший ответ