ответ:Бета-распад
Испускаемые при β-распаде электроны и позитроны называют β-частицами. Кроме β-частиц, ядро испускает антинейтриноилинейтрино– незаряженные частицы с массой, близкой к нулю.
Процессαи β-распада часто сопровождается коротковолновым электромагнитным излучением с энергией γ-квантов в диапазоне рентгеновского излучения или выше.
Электронный захват. У некоторых радионуклидов атомное ядро захватывает электрон с ближайшей к нему К-оболочки. В результате захвата электрона один из протонов ядра превращается в нейтрон, массовое число ядра остается без изменения, а заряд уменьшается на единицу, т. е. порядковый номер элемента уменьшается на единицу, как и при позитронномβ-распаде. Процесс захвата электрона с К-оболочки атома иногда называют К-захватом.
Процесс электронного захвата сопровождается характеристическим рентгеновскоим излучением.
Спонтанное деление. При спонтанном делении ядро самопроизвольно с испусканием 2–3 быстрых нейтронов распадается на два неравных по массе оскол
Объяснение:
Rx - ?
Потребляемая мощность P= U*I. Отсюда ток, на который рассчитаны лампы Iл =P/U1. Сопротивление каждой лампы Rл= U1/Iл = U1^2/P. При параллельном соединении ламп суммарное сопротивление (Rc) цепи можно найти из соотношения 1/Rс = (1/Rл) + (1/Rл) = (Rл+Rл)/Rл*Rл. Или 1/Rс = 2/Rл. Отсюда Rc = Rл/2 = U1^2/2P. Присоединив последовательно к этой цепи сопротивлении Rx и затем, подав напряжение U2 должны получить токи в лампах равные Iл. По закону Ома I = U/R. Тогда в нашем случае ток текущий через Rx =2*Iл = 2*U2/(Rc +Rx). Но Iл =P/U1, тогда имеем 2P/U1= U2/(Rc +Rx). Отсюда искомое сопротивление Rx = (U1*U2/2P)-Rc = (U1*U2/2P)- (U1^2/2P) = U1(U2-U1)/2P = 120 *100/2*110 = 54,(54) Ом.