При замыкании на катушку (переключатель в положении 32) в момент, который примем за начало отсчёта времени, конденсатор начинает разряжаться, и в контуре появляется электрический ток. Сила тока увеличивается постепенно, так как возникший в катушке ток самоиндукции направлен против тока, созданного разряжающимся конденсатором.
Через некоторый промежуток времени t1 от начала разрядки конденсатор полностью разрядится — его заряд, напряжение между обкладками и энергия электрического поля будут равны нулю (рис. 138, б). Но, согласно закону сохранения энергии, энергия электрического поля не исчезла — она перешла в энергию магнитного поля тока катушки, которая в этот момент достигает максимального значения Емаг m. Наибольшему значению энергии соответствует и наибольшая сила тока Im.
Поскольку конденсатор разряжен, сила тока в контуре начинает уменьшаться. Но теперь ток самоиндукции направлен в ту же сторону, что и ток разряжавшегося конденсатора, и препятствует его уменьшению. Благодаря току самоиндукции к моменту времени 2t1 от начала разрядки конденсатор перезарядится: его заряд вновь будет равен qm, но теперь верхняя обкладка будет заряжена отрицательно, а нижняя — положительно (рис. 138, в).
Понятно, что через промежуток времени, равный 3t1, конденсатор вновь будет разряжен (рис. 138, г), а через 4tl будет заряжен так же, как в момент начала разрядки (рис. 138, д).
За промежуток времени, равный 4t1, произошло одно полное колебание. Значит, Т = 4t1, где Т — период колебаний (a t1, 2t1, 3t1 — соответственно четверть, половина и три четверти периода).
При периодическом изменении в катушке 41 силы тока и его направления соответственно меняется и создаваемый этим током магнитный поток, пронизывающий катушку 42. При этом в ней возникает переменный индукционный ток, регистрируемый гальванометром. Исходя из того что стрелка гальванометра совершила несколько затухающих колебаний и остановилась на нуле, можно сделать вывод, что электромагнитные колебания тоже были затухающими. Энергия, полученная контуром от источника тока, постепенно расходовалась на нагревание проводящих частей контура. Когда запас энергии иссяк, колебания прекратились.
Напомним, что колебания, происходящие только благодаря начальному запасу энергии, называются свободными. Период свободных колебаний равен собственному периоду колебательной системы, в данном случае периоду колебательного контура. Формула для определения периода свободных электромагнитных колебаний была получена английским физиком Уильямом Томсоном в 1853 г. Она называется формулой Томсона : Рис прикреплен(у нас в школе обозначалось по-другому. 
Из данной формулы следует, что период колебательного контура определяется параметрами составляющих его элементов: индуктивностью катушки и ёмкостью конденсатора. Например, при уменьшении ёмкости или индуктивности период колебаний должен уменьшиться, а их частота — увеличиться. Проверим это на опыте. Уменьшим ёмкость батареи, отключив от неё несколько конденсаторов. Мы увидим, что колебания стрелки гальванометра участились.
Все вещества делятся на диамагнетики и парамагнетики, в зависимости от того имеют ли их молекулы свой магнитный момент или нет.
Например, атомарный водород это парамагнетик, так как атом водорода имеет магнитный момент. А молекулярный водород это диамагнетик, так как молекула водорода не имеет своего магнитного момента (атомы водорода соединены в молекулу так, что оба магнитных момента компенсируют друг друга).
При низких температурах магнитные моменты атомов парамагнетиков могут образовывать самые разные разные структуры, как хаотические (спиновые стекла), так и упорядоченные (спиральные, треугольные, зонтичные, антиферромагнитные, ферромагнитные, ферримагнитные и другие).
Самой простой из этих "магнитозамороженных" структур является ферромагнитная структура. Это когда все магнитные моменты всех молекул направлены в одну сторону.
Так вот, те парамагнетики, которые при низких температурах переходят в ферромагнитную фазу, как раз и называются ферромагнетиками. Типичный пример, это железо. отличительная особенность ферромагнетиков заключается в том, что после их намагничивания во внешнем магнитном поле, у них остается остаточная намагниченность, та есть получается постоянный магнит. (Кроме ферромагнетиков таким же свойством обладают и ферриты с ферримагнитной структурой парамагнетика.)
При высоких температурах магнитные порядки в парамагнетиках нарушаются. При таких температурах магнитные моменты молекул парамагнетиков беспорядочно хаотично вращаются, причем не согласовано с магнитными моментами соседних молекул.
Объяснение:
15
Объяснение:
если 30градусов то 15 наверно
30÷2