на тело М действует сила тяжести Mg вниз и сила натяжения нити N вверх
Mg-N = Ma1, где а1 - ускорение тела М вниз, а значит и нити вниз, а с другой стороны блока - вверх
на тело m действует вниз сила тяжести mg, а вверх та же сила натяжения N, она же - искомая сила трения
mg-N = ma2, где a2 - ускорение тела m относительно неподвижной системы координат, а значит ускорение относительно нити составит а2+а1, и по условию a' = a1+a2
соединяем все вместе
a' = a1+a2 = (g-N/M)+(g-N/m)
a' = (g-N/M)+(g-N/m)
a' = 2g-N*(1/M + 1/m)
откуда искомая N = (2g-a')/(1/M + 1/m)
Объяснение:
Казалось бы, все тела при нагревании должны увеличиваться в размерах равномерно и, на основании этого, можно утверждать, что средний диаметр кольца d₂ останется неизменным, внешний диаметр кольца увеличится, а внутренний - уменьшится. Однако, это не так.
При нагревании однородного тела все его линейные размеры согласно равенству
увеличиваются в одном и том же отношении: внутренний d₁, средний d₂ и внешний d₃ диаметры, а также толщина кольца (d₃ − d₁)/2 (см. рис.). Получается тело (кольцо), геометрически подобное первоначальному.
Таким образом, и внешний, и внутренний диаметры кольца при его нагревании увеличатся.
При рассмотрении напряжений в рассматриваемых точках электропроводной среды помеха приложена синфазно, а полезный сигнал – противофазно, как это бывает в случае дифференциальных или симметричных цепей.
Некоторые функциональные узлы электрических схем (например дифференциальный приёмник сигнала, трансформатор, схемы гальваноразвязки на разных физических принципах) могут подавлять синфазный сигнал, а пропускать противофазный. В противоположность этому: линейные мостовые балансные схемы значительно скомпенсировать противофазный сигнал по отношению к синфазному.