Корпускулярно-волновой дуализм (или квантово-волновой дуализм) — свойство природы, состоящее в том, что материальные микроскопические объекты могут при одних условиях проявлять свойства классических волн, а при других — свойства классических частиц.
Типичные примеры объектов, проявляющих двойственное корпускулярно-волновое поведение — электроны и свет; принцип справедлив и для более крупных объектов, но, как правило, чем объект массивнее, тем в меньшей степени проявляются его волновые свойства[4] (речь здесь не идёт о коллективном волновом поведении многих частиц, например, волны на поверхности жидкости).
Идея о корпускулярно-волновом дуализме была использована при разработке квантовой механики для интерпретации явлений, наблюдаемых в микромире, с точки зрения классических концепций. В действительности квантовые объекты не являются ни классическими волнами, ни классическими частицами, проявляя свойства первых или вторых лишь в зависимости от условий экспериментов, которые над ними проводятся. Корпускулярно-волновой дуализм необъясним в рамках классической физики и может быть истолкован лишь в квантовой механике[5].
Дальнейшим развитием представлений о корпускулярно-волновом дуализме стала концепция квантованных полей в квантовой теории поля.
Объяснение:
Мир квантовой физики трудно понять с точки зрения здравого смысла. Материя может быть одновременно сконцентрирована в одной точке и размазана в Тому и другому имеются экспериментальные доказательства, но есть свидетельства ещё более загадочных явлений.
Корпускулярно-волновой дуализм
Фотон обладает одновременно свойствами частицы и волны. Это явление обозначается термином «корпускулярно-волновой дуализм». Великий Исаак Ньютон считал, что свет является потоком частиц, но уже его современник Христиан Гюйгенс находил у света волновые свойства. Борьба двух теорий продолжалась практически до ХХ века, когда выяснилось, что они обе справедливы.
Эксперимент Юнга
Чтобы доказать волновую природу света в 1803 году английский учёный Томас Юнг провёл свой знаменитый эксперимент с двумя щелями. На самом деле щелей было три. Свет от источника направляется на щель, прорезанную в металлическом листе, и таким образом, из него вырезается один узкий луч. Это нужно для того, чтобы создать два когерентных источника излучения. В другом таком же листе, прорезаются две параллельные щели с ровными краями. Ширина щелей сравнима с длиной световой волны. Перпендикулярно плоскости второго листа на них посылается расходящийся конус света от первой щели.
1. "Нарисовал". См. вложения.
2. Начертил. См.вложения.
3. Цены деления
- вольтметра: 0,2 B;
- амперметра: 0,1 A.
4. Реостат в этой схеме применён
для регулировки тока ч/з резистор R2.
Проверим пригодность его использования.
Его параметры: R=10 Ом; Iном=2 A.
Шкала амперметра допускает измерение тока
в схеме не более 2-х Ампер, т.е. I1=I2=I=2 A.
Rобщ=R2+R1=U/I=4,5/2=2,25 Ом;
R1=Rобщ-R2=2,25-2=0,25 Ом.
Параметры реостата допускают
его использование в этой схеме,
но регулировать ток надо с осторожностью,
потому как:
при переводе ползунка токосъёма влево до упора:
R1=0 Ом => Rобщ=R2=2 Ом;
I=I1=I2=U/Rобщ=4,5/2=2,25 A
реостат будет нагреваться,
а амперметр скажет "Bye-bye!".
5. Мощности рассеяния реостата и резистора:
Pʀ₁=Iʀ₁²*R₁=2²*10=40 Вт;
Pʀ₂=Iʀ₂²*R₂=1²*2=2 Вт.
По шкалам приборов можно определить
их номинальные параметры для измерений:
вольтметр до Uном=6 B;
амперметр до Iном=2 A.
---
Фсё.
Объяснение:
К следуйщей игре наверное