2. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Конденсаторы. Напряженность электрического поля у поверхности проводника в вакууме: 0 En ε σ === , где σ – поверхностная плотность зарядов на проводнике, напряженность поля направлена по нормали к поверхности проводника. Энергия заряженного проводника: W === qϕ , где q – заряд проводника, φ – потенциал проводника. В однородном изотропном диэлектрике, заполняющем все пространство: ε E0 E r r === , где E0 r – поле, созданное той же системой зарядов в вакууме, ε – диэлектрическая проницаемость диэлектрика. Вектор D r электрического смещения: D 0E P r r r === ε +++ , где P r - вектор поляризации. Для изотропных диэлектриков: P 0E r r === χε , D 0E r r === εε , χ === ε +++ 1 , где χ – диэлектрическая восприимчивость. Поток вектора поляризации P r : ∫∫∫ SdP === −−−q′′′ r r , где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q′′′- алгебраическая сумма связанных зарядов внутри этой поверхности. Теорема Гаусса для диэлектриков: ∫∫∫ SdD === q r r , где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q - алгебраическая сумма сторонних зарядов внутри этой поверхности. Условия на границе двух диэлектриков для нормальных и тангенциальных компонент векторов E,D,P r r r : −−− === −−−σ ′′′ P n2 P n1 , D n2 −−− D n1 === σ , E2τ === E1τ , где σ ′′′ и σ - поверхностные плотности связанных и сторонних зарядов, вектор нормали направлен из среды 1 в среду 2. Емкость уединенного проводника: ϕ q С = , где ϕ - потенциал проводника, q – заряд проводника...)
1. Дано: m=1,8 т=1800 кг t= 10 c v=30 м/с v0=0 Найти: F-? Решение: По Второму Закону Ньютона: F=ma a=(v-v0)/t a=30 м/с/10c=3 м/с^2 F=1800 кг*3 м/с^2=5400 H
2. Такого не может быть, т.к. трос бы в принципе не смог выдержать 200кг. Возможно трос может выдержать не 2,5 Н, а 2,5 кН??? В таком случае, вот так будет: Дано: T=2,5 кН=2500 Н g= 9,8 м/с^2 m= 200 кг Найти: a-? Решение: По Второму Закону Ньютона: F=ma T-mg=ma a=(T-mg)/m a=(2500 Н-200 кг*9,8 м/с^2)/200кг=2,7 м/с^2 (Но если "g" взять как 10 м/с^2, тогда ответ будет 2,5 м/с^2)
2. Проводники и диэлектрики в электрическом поле. Конденсаторы.
Напряженность электрического поля у поверхности проводника в вакууме:
0
En
ε
σ
=== ,
где σ – поверхностная плотность зарядов на проводнике, напряженность поля направлена
по нормали к поверхности проводника.
Энергия заряженного проводника:
W === qϕ ,
где q – заряд проводника, φ – потенциал проводника.
В однородном изотропном диэлектрике, заполняющем все пространство:
ε
E0
E
r
r
=== ,
где E0
r
– поле, созданное той же системой зарядов в вакууме, ε – диэлектрическая
проницаемость диэлектрика.
Вектор D
r
электрического смещения:
D 0E P
r r r
=== ε +++ ,
где P
r
- вектор поляризации. Для изотропных диэлектриков:
P 0E
r r
=== χε , D 0E
r r
=== εε , χ === ε +++ 1 ,
где χ – диэлектрическая восприимчивость.
Поток вектора поляризации P
r
:
∫∫∫
SdP === −−−q′′′
r r
,
где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q′′′- алгебраическая
сумма связанных зарядов внутри этой поверхности.
Теорема Гаусса для диэлектриков:
∫∫∫
SdD === q
r r
,
где интегрирование ведется по произвольной замкнутой поверхности, q - алгебраическая
сумма сторонних зарядов внутри этой поверхности.
Условия на границе двух диэлектриков для нормальных и тангенциальных
компонент векторов E,D,P
r r r
:
−−− === −−−σ ′′′ P n2 P n1
, D n2 −−− D n1 === σ , E2τ === E1τ
,
где σ ′′′ и σ - поверхностные плотности связанных и сторонних зарядов, вектор нормали
направлен из среды 1 в среду 2.
Емкость уединенного проводника:
ϕ
q
С = ,
где ϕ - потенциал проводника, q – заряд проводника...)