ответ: 5) Согласно 1-му началу термодинамики: ΔU = Q - A
ΔU - изменение внутренней энергии, A - работа газа, Q - полученное количество теплоты. PV= νRT - уравнение состояние идеального газа, P - давление, V - объем, ν - кол-во вещества, T - температура,
R - Универсальная газовая постоянная.
При нагревании на ΔT = 500°K и постоянном давлении P = const
имеем А = PΔV = P(V₂-V₁), из уравнения состояния получаем:
V₂ = νRT₂/P, V₁ = νRT₁/P, ⇒ V₂ - V₁ = (νR/P) * (T₂-T₁) = (νRΔT/P), тогда
А = P* (νRΔT/P) = νRΔT = 800*8,31*500° = 332,4*10^4 Дж ≈ 3,3* 10^6 Дж,
ΔU = 9,4 * 10^6 - 3,3* 10^6 = 6,1 * 10^6 Дж = 6,1 МДж
6) объем постоянный ⇒ данный процесс - изохорный, и работа, совершаемая газом равна нулю (так как не меняется его объём). Значит, всё подаваемого к нему тепло уходит на изменение его внутренней энергии. Q = ΔU = ν* Cv * ΔT,
где Cv-молярная теплоёмкость (для одноатомного газа Cv = (3/2) * R )
Уравнение состояния: PV= νRT, ν = 1моль, V-const ⇒ T₁/P₁ = T₂/P₂.
Из условия P₂ = 3P₁, T₁ = 27° + 273° = 300°K,
откуда T₂ = P₂*T₁ /P₁ = 3P₁*T₁/P₁ = 3T₁ = 3*300=900°К,
тогда Q = 1*1,5 *R *(T₂ - T₁) = 1,5*8,31*(900°-300°)=1,5*8,31*600°=7479Дж
За два периода распадается половина и ещё половина от половины оставшихся ядер - т.е три четверти от того что было , одна четверть остаётся.
За три периода распадается три четверти плюс половина от оставшейся четверти - т.е семь восьмых.
За пять периодов распадётся 31/32 ядер 1/32 останется.
Искомое отношение равно 31
Естественно все это носит статистический характер и справедливо на большом количестве ядер. В условиях нескольких экспериментов это будет нормальное распределение с посчитанным матожиданием и дисперсией нормального распределения. ))