Во времена Эйнштейна ещё не была разработана Теория гидродинамики барического поля, созданная лишь пару десятилетий назад и применяющаяся для численного моделирования на компьютерах пространственных процессов и расчётов движущей силы градиентов давления в подвижных средах. Ссылаться на старинные выводы времён Эйнштейна в этом вопросе несерьёзно. В данном случае за счёт именно центробежной силы вращения жидкого ротора возникает увеличение давления в воде вдоль стенок сосуда и поэтому появляется горизонтальный градиент давления направленный к центру ротора, где давление становится меньше, что и является движущей силой для почти уравновешенных чаинок, смещающихся в центр. И при этом формируется и восходящий ток в центре этого ротора. Если бы чаинки были бы не тяжелее воды, а полностью уравновешенными, они бы начали всплывать по этому ротору вверх. Схема движений на рис.White Rabbit верная, но к ней не дано объяснений действующей силы, а оно есть - это градиент давления. Уравновешенные в воде объекты очень чувствительны к изменениям давления в воде, на чём и основан фокус с разжёванными спичками в бутылке, заткнутой пальцем, и перемещаемыми по вертикали "силой мысли" (а на самом деле изменением нажима пальцем на воду!). А то, что законы градиентов действующие в данном случае едины, видно на схеме градиентов и движения воздуха в смерче на приведённом мною рисунке, где у земли градиенты и движение направлены к центру ротора смерча (они и предметы туда же увлекают), а в центре ротора понижено давление и идёт подъём воздуха вверх. Так что не нужно ничего придумывать и искать в истории, "Вихрь" всё точно описал
Если имеется материальная точка Of, к которой приложена сила F, то момент силы относительно точки O равен векторному произведению радиус-вектора r, соединяющего точки O и Of, на вектор силы F.
Момент силы относительно оси:
Моментом силы относительно оси называется момент проекции силы на плоскость, перпендикулярную оси, относительно точки пересечения оси с этой плоскостью.
Векторным произведением вектора a на вектор b называется вектор c, удовлетворяющий следующим требованиям: * длина вектора c равна произведению длин векторов a и b на синус угла между ними. * вектор c ортогонален каждому из векторов a и b. * вектор c направлен так, что тройка векторов {abc} является правой.
Таким образом, момент силы есть величина векторная. И вектор момента силы направлен так, чтобы из его конца вращение от а к b происходило против часовой стрелки.
Ну, думаю, я тебя здорово запутал. На практике эти все формулировки означают следующее. Чтобы найти момент силы относительно точки, нужно: - продлить мысленно линию действия силы вперед, или назад (по обстоятельствам), - из точки вращения опустить перпендикуляр на линию действия силы, и найти его длину (вот тут как раз может пригодиться синус угла). - умножить силу на длину перпендикуляра в одной системе единиц. Получишь величину момента силы. Но не забывай, что это вектор. Он всегда перпендикулярен плоскости вращения, то есть плоскости, проходящей через точку вращения и линию действия силы. И направлен в ту сторону от плоскости, чтобы вращение под действием силы вокруг точки было видно с его конца против часовой стрелки.
