Цель работы: Исследование интерференции света в тонких пленках на примере колец Ньютона.
Оборудование: Измерительный микроскоп с опак - иллюминатором, плосковыпуклая линза, пластинка из черного стекла.
Приборы: линейная шкала опак-иллюминатора(цена деления 0,014, погрешность 0,5 дел.)
Краткая теория: Свет представляет собой поток элементарных частиц – фотонов, обладающих волновыми и корпускулярными свойствами. В одних случаях свет проявляет себя как волна (электромагнитная), в других – как поток частиц. Волновые свойства света характеризуют такие явления как интерференция, дифракция, поляризация и дисперсия; корпускулярные свойства – фотоэффект, эффект Комптона, излучение абсолютно черного тела и др.
Интерференцией света называется сложение двух или нескольких волн с одинаковыми периодами, в результате которого в одних точках пространства происходит увеличение, а в других уменьшение амплитуды результирующей волны. Необходимым условием интерференции волн является их когерентность (постоянная во времени разность фаз и одинаковая длина волны интерферирующих волн). Этому условию удовлетворяют монохроматические волны одинаковой частоты. Однако из-за поперечности электромагнитных волн условие их когерентности еще не достаточно для получения интерференционной картины. Необходимо, кроме того, чтобы колебания векторов электромагнитных полей интерферирующих волн совершались вдоль одного и того же или близких направлений. Таким образом, при экспериментальном осуществлении интерференции необходимо соблюдать условия пространственной и временной когерентности.
Различают два вида интерференционных полос: полосы равного наклона и полосы равной толщины. Если на плоскопараллельную пластинку, сделанную из однородного материала, падают лучи света по различным направлениям, то разность хода волн при интерференции будет зависеть от углов падения. Для всех лучей, которые составляют с поверхностью пластинки одинаковые углы падения, разность хода волн при интерференции будет одинакова. В этом случае интерференционные полосы, которые образуются в фокальной плоскости линзы, называются полосами равного наклона. Для их наблюдения прибор устанавливается на бесконечность; поэтому считают, что полосы равного наклона локализованы в бесконечности.
4.2.2 Так как не указана масса чайника, решу просто для воды
Количество теплоты, затраченное на нагревание воды
Дж
Время закипания
c
4.2.3 Составим уравнение теплового баланса, обозначив за х установившуюся температуру
Подставим данные из условия
°C
4.2.4 Самая интересная задача.
Объем тела при нагревании увеличивается, эта зависимость выражается формулой
где β - коэффициент объемного теплового расширения, для чугуна 
1/К
Плотность также зависит от температуры
Выразим отсюда температуру
Плотность чугуна до того, как он остыл
кг/м³
Значит чугун был взят при температуре
°C
Дальше все просто
Чугун остывая до нуля градусов Цельсия отдаст количество теплоты
Дж
Масса растаявшего льда
кг или 64 г
4.2.5 Просто найдем массу воды
кг или 329 г
4.2.6 Кинетическая энергия конькобежца
Дж
На таяние льда пойдет половина этой энергии то есть 994 Дж, масса растаявшего льда
кг или 3 г
4.2.7 Изменение кинетической энергии пули
Дж
Пуля поглотит половину, т.е. 610 Дж
а) 
°С
б) Ее температура будет 174+20=194 °С - это ниже температуры плавления свинца (327 °С), значит пуля не расплавится.
По теореме об изменении кинетической энергии
A= m*V2^2/2 - m*V1^2/2
A = - Fc*S ( работа отрицательная потому что сила направлена против движения)
Fc= m (V1^2 -V2^2)/2*S= 0,01(64 - 16)*10^4/2*0,8=30 000 Н=30 кН