М
Молодежь
К
Компьютеры-и-электроника
Д
Дом-и-сад
С
Стиль-и-уход-за-собой
П
Праздники-и-традиции
Т
Транспорт
П
Путешествия
С
Семейная-жизнь
Ф
Философия-и-религия
Б
Без категории
М
Мир-работы
Х
Хобби-и-рукоделие
И
Искусство-и-развлечения
В
Взаимоотношения
З
Здоровье
К
Кулинария-и-гостеприимство
Ф
Финансы-и-бизнес
П
Питомцы-и-животные
О
Образование
О
Образование-и-коммуникации
igoralekseev2
igoralekseev2
11.03.2023 00:45 •  Физика

Яка довжина провідника ,який повністю знаходиться в магнітному полі з індукцією 250мтл,якщо при силі струму 10 а на нього діє сила 2h? поле і провідник взаємо перпендикулярні.

👇
Ответ:
zhiestZAlm
zhiestZAlm
11.03.2023
                          азбука.                                                                                         аа арбуз   бб бабочка вв  ведро гг гусь   дд дельфин ее енот ёё ёлка жж железо   зз   зебра ии индюк     йод кк  кошка лл лимон мм машина нн нос оо орёл пп пирог рр рис    сс свет тт тень  уу улитка фф флаг  хх хомяк    цц цыплёнок  чч чай  шш шишка щщ щука ъъ подъезд  сыр  голубь ээ эскимо юю юбка яя яблоко
4,4(94 оценок)
Открыть все ответы
Ответ:
evstratovamash1
evstratovamash1
11.03.2023

mл = 100 гр = 0,1 кг.

mсв = 1,5 кг.

Cсв = 140 Дж/кг *"С.

Cл = 2100 Дж/кг *"С.

Cв = 4200 Дж/кг *"С.

λсв = 0,25*10^5 Дж/кг.

λл = 3,4 *10^5 Дж/кг.

kв = 2,3 *10^6 Дж/кг.

t1 = -10 "С.

t2 = 0 "С.

t3 = 327 "С.

t4 = 27 "С.

t5 = 100 "С.

mв - ?

Q = λсв *mсв + Cсв *mсв *(t3 - t4).

Q = Cл *mл *(t2 - t1) + λл*mл + Cв *mл *(t5 - t2) + kв *mв.

λсв *mсв + Cсв *mсв *(t3 - t4) = Cл *mл *(t2 - t1) + λл*mл + Cв *mл *(t5 - t2) + kв *mв.

mв = (λсв *mсв + Cсв *mсв *(t3 - t4) - Cл *mл *(t2 - t1) - λл*mл - Cв *mл *(t5 - t2)) /kв.

mв = (0,25 *10^5 Дж/кг *1,5 кг + 140 Дж/кг *"С *1,5 кг *(327 "С - 27 "С) - 2100 Дж/кг *"С *0,1 кг *(0 "С + 10"С) - 3,4 *10^5 Дж/кг*0,1 кг - 4200 Дж/кг *"С *0,1 кг *(100 "С - 0"С)) /2,3 *10^6 Дж/кг = 0,0097 кг.

ответ: mв = 0,0097 кг.

Объяснение:

4,8(96 оценок)
Ответ:
пума060
пума060
11.03.2023

Первый закон (первое начало) термодинамики - это, фактически, закон сохранения энергии. Он утверждает, что

энергия изолированной системы постоянна. В неизолированной системе энергия может изменяться за счет: а) совершения работы над окружающей средой; б) теплообмена с окружающей средой.

Для описания этих изменений вводят функцию состояния - внутреннюю энергию U и две функции перехода - теплоту Q и работу A. Математическая формулировка первого закона:

dU =  Q -  A (дифференциальная форма) (2.1)

U = Q - A (интегральная форма) (2.2)

Буква  в уравнении (2.1) отражает тот факт, что Q и A - функции перехода и их бесконечно малое изменение не является полным дифференциалом.

В уравнениях (2.1) и (2.2) знаки теплоты и работы выбраны следующим образом. Теплота считается положительной, если она передается системе. Напротив, работа считается положительной, если она совершается системой над окружающей средой.

Существуют разные виды работы: механическая, электрическая, магнитная, поверхностная и др. Бесконечно малую работу любого вида можно представить как произведение обобщенной силы на приращение обобщенной координаты, например:

Aмех = p. dV;  Aэл =  . dе;  Aпов =  . dW (2.3)

( - электрический потенциал, e - заряд,  - поверхностное натяжение, W - площадь поверхности). С учетом (2.3), дифференциальное выражение первого закона можно представить в виде:

dU =  Q - p. dV   Aнемех (2.4)

В дальнейшем изложении немеханическими видами работы мы будем, по умолчанию, пренебрегать.

Механическую работу, производимую при расширении против внешнего давления pex, рассчитывают по формуле:

A = (2.5)

Если процесс расширения обратим, то внешнее давление отличается от давления системы (например, газа) на бесконечно малую величину: pex = pin - dp и в формулу (2.5) можно подставлять давление самой системы, которое определяется по уравнению состояния.

Проще всего рассчитывать работу, совершаемую идеальным газом, для которого известно уравнение состояния p = nRT / V (табл. 1).

 

Таблица 1. Работа идеального газа в некоторых процессах расширения V1  V2:

Процесс

A

Расширение в вакуум

0

Расширение против постоянного внешнего давления p

p (V2-V1)

Изотермическое обратимое расширение

nRT ln(V2/V1)

Адиабатическое обратимое расширение

nCV(T1-T2)

При обратимом процессе совершаемая работа максимальна.

Теплота может переходить в систему при нагревании. Для расчета теплоты используют понятие теплоемкости, которая определяется следующим образом:

C = (2.6)

Если нагревание происходит при постоянном объеме или давлении, то теплоемкость обозначают соответствующим нижним индексом:

CV = ; Cp = . (2.7)

Из определения (2.6) следует, что конечную теплоту, полученную системой при нагревании, можно рассчитать как интеграл:

Q = (2.8)

Теплоемкость - экспериментально измеряемая экстенсивная величина. В термодинамических таблицах приведены значения теплоемкости при 298 К и коэффициенты, описывающие ее зависимость от температуры. Для некоторых веществ теплоемкость можно также оценить теоретически методами статистической термодинамики (гл. 12). Так, при комнатной температуре для одноатомных идеальных газов мольная теплоемкость CV = 3/2 R, для двухатомных газов CV = 5/2 R.

Теплоемкость определяется через теплоту, переданную системе, однако ее можно связать и с изменением внутренней энергии. Так, при постоянном объеме механическая работа не совершается и теплота равна изменению внутренней энергии:  QV = dU, поэтому

CV = . (2.9)

При постоянном давлении теплота равна изменению другой функции состояния, которую называют энтальпией:

Qp = dU + pdV = d (U+pV) = dH, (2.10)

где H = U+pV - энтальпия системы. Из (2.10) следует, что теплоемкость Cp определяет зависимость энтальпии от температуры.

Cp = . (2.11)

Из соотношения между внутренней энергией и энтальпией следует, что для моля идеального газа

Cp - CV = R. (2.12)

Внутреннюю энергию можно рассматривать, как функцию температуры и объема:

(2.13)

Для идеального газа экспериментально обнаружено, что внутренняя энергия не зависит от объема, , откуда можно получить калорическое уравнение состояния:

dU = CV dT,

(2.14)

В изотермических процессах с участием идеального газа внутренняя энергия не изменяется, и работа расширения происходит только за счет поглощаемой теплоты.

Возможен и совсем иной процесс. Если в течение процесса отсутствует теплообмен с окружающей средой ( Q = 0), то такой процесс называют адиабатическим. В адиабатическом процессе работа может совершаться только за счет убыли внутренней энергии. Работа обратимого адиабатического расширения идеального газа:

4,6(73 оценок)
Это интересно:
Новые ответы от MOGZ: Физика
logo
Вход Регистрация
Что ты хочешь узнать?
Спроси Mozg
Открыть лучший ответ