Какое давление оказывает на почву танк массой 40 т если площадь гусеницы равна 2м в кубе?

👇

Увидеть ответ

Ответ:

ЧакН0рис

28.03.2023

295469764448533358854444

4,4(22 оценок)

Открыть все ответы

Ответ:

sergeywrest51

28.03.2023

Широкое применение паровых машин в промышленности началось после изобретения в 1774 году Джеймсом Уаттом (1736 - 1819) паровой машины, в которой работа совершалась без использования атмосферного давления, что значительно сократило расход топлива. Уатт дополнил свои машины важнейшими механическими изобретениями, такими как преобразователь поступательного движения во вращательное, центробежный регулятор, маховое колесо и т. д. В 1784 году Уатт запатентовал универсальную паровую машину двойного действия, в которой пар совершал работу по обе стороны поршня.
Сейчас разработано большое количество разнообразных тепловых машин, в которых реализованы различные термодинамические циклы. Тепловыми машинами являются двигатели внутреннего сгорания, реактивные двигатели, различные тепловые турбины и т. д.
Тепловые машины или тепловые двигатели предназначены для получения полезной работы за счет теплоты, выделяемой вследствие химических реакций (сгорание топлива) , ядерных превращений или по другим причинам (например, вследствие нагрева солнечными лучами) Для функционирования тепловой машины обязательно необходимы следующие составляющие: нагреватель, холодильник и рабочее тело. При этом, если необходимость в наличии нагревателя и рабочего тела обычно не вызывает сомнений, то холодильник как составная часть тепловой машины в её конструкции зачастую отсутствует. В качестве холодильника выступает окружающая среда.

4,4(80 оценок)

Ответ:

talex26052006в

28.03.2023

Нужно, чтобы фокусы обеих линз справа от них были совмещены, тогда требование задачи выполнится. Фокусы могут быть разными по модулю. В случае, когда они равны по модулю, то линзы надо ставить плотно, как и было указано в таком частном случае.

Объяснение:

Краткое объяснение на втором изображении.

Далее – полное объяснение.

Поставим на одной оптической оси положительную линзу с фокусным расстоянием и соответствующей силой $f_p = \frac{1}{D_p} 0$ и отрицательную линзу с фокусным расстоянием и соответствующей силой $f_n = \frac{1}{D_n} < 0$ , как показано на чертеже.

Направим тонкий пучок света на поверхность положительной линзы под углом к главной оптической оси $\alpha$ в точку , отстоящую от оптической оси на расстояние .

Проведём воображаемый луч через главный оптический центр положительной линзы параллельно пучку света до пересечения с фокальной плоскостью положительной линзы в точке . По правилам построения изображения в тонких линзах, в точку направится и пучок света сразу после преломления положительной линзой. Отсюда мы можем найти угол $\varphi$ , преломления пучка света в положительной линзе:

$tg \varphi = \frac{ AO + PF_p }{ OF_p } = \frac{ y + f_p tg \alpha }{ f_p } = \frac{y}{ f_p } + tg \alpha$ ;

Понятно, что под тем же углом $\varphi$ к главной оптической оси первично преломленный в положительной линзе пучок упадёт на поверхность отрицательной линзы.

Пусть линзы установлены на расстоянии друг от друга, тогда, как легко найти по чертежу, точка падения пучка на поверхность отрицательной линзы, отстоит от оптической оси на расстояние:

$z = y - x tg \varphi = y - \frac{xy}{ f_p } - x tg \alpha$ .

Будем считать, что данный пучок между линзами направлен в некоторую точку фокальной плоскости отрицательной линзы. После вторичного преломления в отрицательной линзе пучок отклонится от этой точки вверх.

Проведём воображаемый луч через главный оптический центр отрицательной линзы. По правилам построения изображения в тонких линзах, пучок света сразу после преломления отрицательной линзой, направится параллельно построенному воображаемому лучу. Отсюда мы можем найти угол $\beta$ , полного преломления пучка по прохождении света через обе линзы:

$tg \beta = \frac{ NF_n }{ QF_n } = \frac{ |f_n| tg \varphi - BQ }{ |f_n| } = tg \varphi - \frac{z}{ |f_n| } = \frac{y}{ f_p } + tg \alpha - \frac{y}{ |f_n| } + \frac{xy}{ f_p |f_n| } + \frac{x}{ |f_n| } tg \alpha =$

$= ( 1 + \frac{ x }{ |f_n| } ) tg \alpha + \frac{y}{ f_p |f_n| }( |f_n| - f_p + x ) = ( 1 + \frac{ x }{ |f_n| } ) tg \alpha + \frac{ ( f_p + f_n ) - x }{ f_p f_n } \cdot y$ ;

Отсюда хорошо видно, что если мы направим широкий параллельный пучок на положительную линзу под некоторым углом $\alpha$ к главной оптической оси, с разными по ширине пучка значениями вертикальной координаты точки падения , то угол преломления по прохождении через обе линзы окажется независимым от координаты лишь в том случае, когда выполняется условие:

f_p + f_n = x , где f_n < 0 .

Т.е., короче говоря, правые фокусы положительной и отрицательной линзы должны быть точно совмещены, тогда любые параллельные лучи слева после преломления окажутся параллельными и справа.

Вообще, это рассуждение так же верно и для случая:

f_1 + f_2 = x , где f_1 0 и f_2 0 , только в этом случае нужно совместить фокусы положительных линз, находящиеся между ними.

В обоих случаях мы получим телескоп или микроскоп! В случае с положительными линзами – классическую схему, а в случае с правой отрицательной – схему Ньютона.

$\beta = arctg \frac{ f_p }{ |f_n| } tg \alpha \approx \frac{ f_p }{ |f_n| } \alpha$ , в котором увеличение объектов и увеличение угла преломления параллельного пучка – суть две стороны одной медали: