М
Молодежь
К
Компьютеры-и-электроника
Д
Дом-и-сад
С
Стиль-и-уход-за-собой
П
Праздники-и-традиции
Т
Транспорт
П
Путешествия
С
Семейная-жизнь
Ф
Философия-и-религия
Б
Без категории
М
Мир-работы
Х
Хобби-и-рукоделие
И
Искусство-и-развлечения
В
Взаимоотношения
З
Здоровье
К
Кулинария-и-гостеприимство
Ф
Финансы-и-бизнес
П
Питомцы-и-животные
О
Образование
О
Образование-и-коммуникации
Ksbc
Ksbc
07.08.2022 17:26 •  Физика

На рисунку подано схему ділянки електричного кола. скориставшись даними визначте показ вольтметра, якщо амперметр показує 0,2а

👇
Открыть все ответы
Ответ:
suyargklova
suyargklova
07.08.2022

Объяснение:

W = Iω2/2 (энергия равна моменту инерции вращающейся системы помноженного на половину квадрата угловой скорости)

Когда человек сближает гири, у него, на самом деле, сгибаются ещё и руки в локтях. Поэтому момент инерции человека тоже меняется, но этим можно пренебречь.

W1 = I1 общ.ω12/2 // Кинетическая энергия вращения до сближения гирь.

W2 = I2 общ.ω22/2 // Кинетическая энергия вращения после сближения гирь.

I1 общ. = 2I1 + Iчеловека // I1 - момент инерции одной гири до сближенния.

I2 общ. = 2I2 + Iчеловека // I1 - момент инерции одной гири после сближенния.

ω1 = 2πν1

ω2 = 2πν2

ΔW = W2 - W1 = I2 общ.ω22/2 - I1 общ.ω12/2 = (2I2 + Iчеловека)2π2ν22 - (2I1 + Iчеловека)2π2ν12

И что теперь?! Мы знаем всё, кроме момента инерции человека. Как же быть?! А очень просто. В описанном действии сохраняется момент количества движения. Слыхали о таком? Так вот в соответсвии с законом о сохранении момента количесва движения можно записать:

I1&omega1 = I2&omega2 // Здесь слева и справа стоят выражения называемые моментом количества движения (или момент импульса, т.к. это одно и тоже: кол-во движения ~ импульс)

2π(2I1 + Iчеловека)&nu1 = 2π(2I2 + Iчеловека)&nu2

Iчеловека(&nu2-&nu1) = 2I1ν1 - 2I2ν2

Iчеловека = (2I1ν1 - 2I2ν2)/(&nu2-&nu1)

Начнём численные рассчёты.

Можно было бы посчитать в общем виде, но мы не на экзамене.

I1 = mr12 = md12/4 = 2·1.52/4 = 1.125 кг·м2

I2 = mr22 = md22/4 = 2·0.82/4 = 0.32 кг·м2

Iчеловека = (2·1.125·1 - 2·0.32·1.5)/(1.5 - 1) = 2.58 кг·м2 (Я сейчас подумал и решил сообщить о поправке. Это не момент инерции человека, а момент инерции всей вращающейся системы исключая гири, т.е. человека, скамейки, содержимого карманов и т.п.)

Досчитываем до конца.

ΔW = 2π2(ν22(Iчеловека + 2I2) - ν12(Iчеловека + 2I1)) = 2·3,142·(1.52(2.58 + 2·1.125) - 1·(2.58 + 2·0.32)) = 150.8 Дж.

ответ: На 150.8 джоулей.

4,6(22 оценок)
Ответ:
talex26052006в
talex26052006в
07.08.2022

Нужно, чтобы фокусы обеих линз справа от них были совмещены, тогда требование задачи выполнится. Фокусы могут быть разными по модулю. В случае, когда они равны по модулю, то линзы надо ставить плотно, как и было указано в таком частном случае.

Объяснение:

Краткое объяснение на втором изображении.

Далее – полное объяснение.

Поставим на одной оптической оси положительную линзу с фокусным расстоянием и соответствующей силой  f_p = \frac{1}{D_p} 0  и отрицательную линзу с фокусным расстоянием и соответствующей силой  f_n = \frac{1}{D_n} < 0  , как показано на чертеже.

Направим тонкий пучок света на поверхность положительной линзы под углом к главной оптической оси  \alpha  в точку  A  , отстоящую от оптической оси на расстояние  y  .

Проведём воображаемый луч  OP  через главный оптический центр положительной линзы параллельно пучку света до пересечения с фокальной плоскостью положительной линзы в точке  P  . По правилам построения изображения в тонких линзах, в точку  P  направится и пучок света сразу после преломления положительной линзой. Отсюда мы можем найти угол  \varphi  , преломления пучка света в положительной линзе:

tg \varphi = \frac{ AO + PF_p }{ OF_p } = \frac{ y + f_p tg \alpha }{ f_p } = \frac{y}{ f_p } + tg \alpha  ;

Понятно, что под тем же углом  \varphi  к главной оптической оси первично преломленный в положительной линзе пучок упадёт на поверхность отрицательной линзы.

Пусть линзы установлены на расстоянии  x  друг от друга, тогда, как легко найти по чертежу, точка  B  падения пучка на поверхность отрицательной линзы, отстоит от оптической оси на расстояние:

z = y - x tg \varphi = y - \frac{xy}{ f_p } - x tg \alpha  .

Будем считать, что данный пучок между линзами направлен в некоторую точку  N  фокальной плоскости отрицательной линзы. После вторичного преломления в отрицательной линзе пучок отклонится от этой точки вверх.

Проведём воображаемый луч  QN  через главный оптический центр отрицательной линзы. По правилам построения изображения в тонких линзах, пучок света сразу после преломления отрицательной линзой, направится параллельно построенному воображаемому лучу. Отсюда мы можем найти угол  \beta  , полного преломления пучка по прохождении света через обе линзы:

tg \beta = \frac{ NF_n }{ QF_n } = \frac{ |f_n| tg \varphi - BQ }{ |f_n| } = tg \varphi - \frac{z}{ |f_n| } = \frac{y}{ f_p } + tg \alpha - \frac{y}{ |f_n| } + \frac{xy}{ f_p |f_n| } + \frac{x}{ |f_n| } tg \alpha =

= ( 1 + \frac{ x }{ |f_n| } ) tg \alpha + \frac{y}{ f_p |f_n| }( |f_n| - f_p + x ) = ( 1 + \frac{ x }{ |f_n| } ) tg \alpha + \frac{ ( f_p + f_n ) - x }{ f_p f_n } \cdot y  ;

Отсюда хорошо видно, что если мы направим широкий параллельный пучок на положительную линзу под некоторым углом  \alpha  к главной оптической оси, с разными по ширине пучка значениями вертикальной координаты точки падения  y  , то угол преломления по прохождении через обе линзы окажется независимым от координаты  y  лишь в том случае, когда выполняется условие:

f_p + f_n = x  , где  f_n < 0  .

Т.е., короче говоря, правые фокусы положительной и отрицательной линзы должны быть точно совмещены, тогда любые параллельные лучи слева после преломления окажутся параллельными и справа.

Вообще, это рассуждение так же верно и для случая:

f_1 + f_2 = x  , где  f_1 0  и  f_2 0  , только в этом случае нужно совместить фокусы положительных линз, находящиеся между ними.

В обоих случаях мы получим телескоп или микроскоп! В случае с положительными линзами – классическую схему, а в случае с правой отрицательной – схему Ньютона.

\beta = arctg \frac{ f_p }{ |f_n| } tg \alpha \approx \frac{ f_p }{ |f_n| } \alpha  , в котором увеличение объектов и увеличение угла преломления параллельного пучка – суть две стороны одной медали:

\Gamma = \frac{ f_p }{ |f_n| }  .


Есть : как надо расположить две линзы, чтобы параллельные лучи (см. пройдя через линзы, остались па
Есть : как надо расположить две линзы, чтобы параллельные лучи (см. пройдя через линзы, остались па
4,7(57 оценок)
Это интересно:
Новые ответы от MOGZ: Физика
logo
Вход Регистрация
Что ты хочешь узнать?
Спроси Mozg
Открыть лучший ответ