Mg → MgO → MgCO₃ →MgCI₂→ Mg(OH)₂ → Mg(NO₃)₂ → MgO
Дополнение к цепочке превращений:
MgCO₃ карбонат магния соль нерастворимая в воде. Эта соль не будет взаимодействовать со щелочами, чтобы получить гидроксид магния. Дополним в цепочку превращений хлорид магния MgCI₂. Эта соль растворимая в воде и с гидроксидом натрия образует гидроксид магния.
2Mg +O₂= 2MgO магний+кислород=оксид магния
MgO + CO₂= MgCO₃ оксид магния+оксид углерода(IV)=карбонат магния
MgCO₃+2HCI =MgCI₂ + CO₂↑+ H₂O
карбонат магния+соляная кислота=хлорид магния+оксид углерода(IV)+вода
MgCI₂+2NaOH = Mg(OH)₂↓ +2NaCI
хлорид магния+гидроксид натрия=гидроксид магния(осадок)+хлорид натрия
Mg(OH)₂+2HNO₃ = Mg(NO₃)₂ + 2H₂O
гидроксид магния+азотная кислота=нитрат магния+вода
2Mg(NO₃)₂+t°C → 2MgO+4NO₂↑ +O₂↑
нитрат магния при нагревании разлагается на оксид магния+оксид азота(IV)+кислород
изолированных систем второй закон утверждает: dS і 0, (4.2) т.е. энтропия изолированных систем в необратимых процессах может только возрастать, а в состоянии термодинамического равновесия она достигает максимума (dS = 0,
d 2S < 0).
Неравенство (4.1) называют неравенством Клаузиуса. Поскольку энтропия - функция состояния, ее изменение в любом циклическом процессе равно 0, поэтому для циклических процессов неравенство Клаузиуса имеет вид:
, (4.3)
где знак равенства ставится, если весь цикл полностью обратим.
Энтропию можно определить с двух эквивалентных подходов - статистического и термодинамического. Статистическое определение основано на идее о том, что необратимые процессы в термодинамике вызваны переходом в более вероятное состояние, поэтому энтропию можно связать с вероятностью:
, (4.4)
где k = 1.38 10-23 Дж/К - постоянная Больцмана (k = R / NA), W - так называемая термодинамическая вероятность, т.е. число микросостояний, которые соответствуют данному макросостоянию системы (см. гл. 10). Формулу (4.4) называют формулой Больцмана.
С точки зрения строгой статистической термодинамики энтропию вводят следующим образом:
, (4.5)
где G (E) - фазовый объем, занятый микроканоническим ансамблем с энергией E.
Термодинамическое определение энтропии основано на рассмотрении обратимых процессов:
. (4.6)
Это определение позволяет представить элементарную теплоту в такой же форме, как и различные виды работы:
Qобр = TdS, (4.7)
где температура играет роль обобщенной силы, а энтропия - обобщенной (тепловой) координаты.
Расчет изменения энтропии для различных процессов
Термодинамические расчеты изменения энтропии основаны на определении (4.6) и на свойствах частных производных энтропии по термодинамическим параметрам:
(4.8)
Последние два тождества представляют собой соотношения Максвелла (вывод см. в гл. 5).
1) Нагревание или охлаждение при постоянном давлении.
Количество теплоты, необходимое для изменения температуры системы, выражают с теплоемкости: Qобр = Cp dT.
(4.9)
Если теплоемкость не зависит от температуры в интервале от T1 до T2, то уравнение (4.8) можно проинтегрировать:
. (4.10)
Если изменение температуры происходит при постоянном объеме, то в формулах (4.9) и (4.10) Cp надо заменить на CV.
2) Изотермическое расширение или сжатие.
Для расчета энтропии в этом случае надо знать уравнение состояния системы. Расчет основан на использовании соотношения Максвелла:
(4.11)
В частности, для изотермического расширения идеального газа (p = nRT
Объяснение:
как так сделал
б и г,т.к.соли имеют ионную связь