На рисунке показаны два процесса, переводящих идеальный газ из состояния 1 в состояние 2. Покажите, что приращение энтропии ∆S в обоих случаях одинаково.
Детекторы. Результаты любого эксперимента определяются возможностями детекторов, которые используются для регистрации ядерных процессов. История ядерной физики – это история создания новых методов регистрации частиц и постоянного совершенствования уже надежно зарекомендовавших себя детекторов. Создание новых методов детектирования частиц нередко отмечалось Нобелевскими премиями. Первые детекторы создавались для того, чтобы можно было изучать изменения, происходящие в отдельных атомах вещества. Для этого Э.Резерфордом с сотрудниками было разработано два метода, с которых можно было регистрировать отдельные α-частицы: Метод сцинтилляций, позволяющий наблюдать вспышки от удара отдельной α частицы в сцинтиллирующие экраны. Одним из первых детекторов α-частиц был экран, покрытый сернистым цинком. Метод счета сцинтилляций был использован Гейгером и Марсденом в эксперименте по рассеянию α-частиц на тонких золотых фольгах, который привел к открытию атомного ядра. Гейгером был разработан метод газоразрядного счетчика. При прохождении заряженной частицы в счетчике возникал электрический разряд, который можно было зарегистрировать электронными устройствами. Электронные методы счета частиц значительно повысили точность и надежность наблюдений, избавили от утомительного чисто субъективного визуального метода регистрации сцинтилляций. Возможности проведения различных экспериментов расширились в результате разработанного В.Боте метода совпадений
Запишем уравнения равноускоренного движения тела в общем виде: x(t) = x0 +V0x*t+ax*t^2/2 y(t) = y0 + V0y*t+ay*t^2/2 Подставим условия нашей задачи: Начало координат поставим в точку бросания тела => x0=y0=0 сопротивления воздуха нет => ax=0, ay = -g (в моих обозначениях это x- и y- составляющие ускорения) Vx=V0*cos45 ; Vy = V0*sin45 (в моих обозначениях это x- и y- составляющие скорости и начальная скорость) подставив в общие уравнения, получим. x(t) = V0*cos45*t y(t) = V0*sin45*t - g*t^2/2 Теперь найдём дальность полёта из условия y(t1)=0, t1- время полёта до падения. 0=V0*sin45*t1 - g*t1^2/2; первое решение t1=0, второе - t1 =2*V0*sin45/g ~ 2.828 c (два корня из двух). Дальность полёта есть x(t1) = V0*cos45*2*V0*sin45/g = 40 м Время полёта есть t1/2 в силу симметрии траектории = (корень из 2 секунд)
