Графики зависимости скорости от времени при равноускоренном движении
1. Как вы уже знаете, описать механическое движение тела можно аналитически и графически. Рассмотрим графический описания равноускоренного прямолинейного движения.
Построим график зависимости проекции скорости на ось X от времени для такого движения. Предположим, что тело, начальная скорость которого 4 м/с, движется прямолинейно вдоль оси X с ускорением 1 м/с2. Формула для проекции скорости на ось X в этом случае имеет вид: vx = 4 + t (м/с). Поскольку зависимость vx(t) линейная, то ее графиком является прямая, проходящая через точку, для которой при t = 0 vx = 4 м/с (рис. 24). Если начальная скорость тела v0 = 0, то график зависимости проекции скорости на ось X от времени пройдет через начало координат. 2. Предположим, что направление скорости тела совпадает с положительным направлением оси X, но модуль скорости уменьшается. В этом случае проекция ускорения на ось Xотрицательна, и график зависимости проекции скорости на ось X от времени имеет вид, представленный на рисунке 25 (участок графика AB). В момент времени t = 3 c (точка B) скорость тела стала равной нулю. Тело в этот момент времени останавливается, а затем движется к началу координат. При этом проекция его скорости на ось X отрицательна, а модуль скорости возрастает. Проекция ускорения на ось X также отрицательна. 3. По графику зависимости проекции скорости на ось X от времени можно определить проекцию ускорения тела на эту ось. Для этого выберем на графике два произвольных моментавремени и найдем изменение скорости за этот промежуток времени. Например, проекция начальной скорости тела (см. рис. 25) v0x = 6 м/с, а в момент времени t = 2 с проекция скорости vx = 2 м/с. Следовательно, скорось тела изменилась на –4 м/с (2 м/с – 6 м/с) за 2 с: ax = = –2 м/с2. В данном случае модуль скорости тела уменьшался и направление вектора скорости не совпадало с положительным направлением оси X. Поэтому проекция ускорения на осьX отрицательна. Формула для проекции скорости тела на ось X в этом случае имеет вид: vx = 6 – 2t (м/с).
Теплопередача теплопроводностью твердого тела в мелкодисперсных материалах затрудняется наличием многочисленных контактов между отдельными частицами. Взаимодействие излучения с другими видами теплопередачи (теплопроводностью и конвекцией) — проблема, к которой в последнее время проявляется значительный интерес. В основном эффекты взаимодействия можно разделить на две категории. К первой категории относится излучение, происходящее в поглощающе-излучающей среде (например, в водяном паре или кварце), при этом полная энергия излучения распределяется между всеми элементами среды. Следовательно, влияние излучения на процессы теплопроводности или конвекции подобно действию источников или стоков тепла. Так как аналитическая зависимость для источников и стоков тепла должна быть выражена через энергию излучения, то задачи такого типа становятся нелинейными. К тому же поглощение излучения элементом или излучение самим элементом происходит на конечной длине, входящей в интегральное выражение для члена, описывающего источник (сток) тепла. Следовательно, уравнение баланса тепла будет интегродифференциальным. Как решить: Известно,что наилучшей изоляцией для предотвращения теплопередачи теплопроводностью является вакуум. Если высоким вакуумированием можно снизить до пренебрежимо малых значений теплопередачу теплопроводностью и конвекцией, то основной становится теплопередача за счет излучения, которая изменяется как разность четвертых степеней абсолютных температур
1) двояковогнутая
2)плоско-выпуклая
3)выпукло-вогнутая