ответ:Бета-распад
Испускаемые при β-распаде электроны и позитроны называют β-частицами. Кроме β-частиц, ядро испускает антинейтриноилинейтрино– незаряженные частицы с массой, близкой к нулю.
Процессαи β-распада часто сопровождается коротковолновым электромагнитным излучением с энергией γ-квантов в диапазоне рентгеновского излучения или выше.
Электронный захват. У некоторых радионуклидов атомное ядро захватывает электрон с ближайшей к нему К-оболочки. В результате захвата электрона один из протонов ядра превращается в нейтрон, массовое число ядра остается без изменения, а заряд уменьшается на единицу, т. е. порядковый номер элемента уменьшается на единицу, как и при позитронномβ-распаде. Процесс захвата электрона с К-оболочки атома иногда называют К-захватом.
Процесс электронного захвата сопровождается характеристическим рентгеновскоим излучением.
Спонтанное деление. При спонтанном делении ядро самопроизвольно с испусканием 2–3 быстрых нейтронов распадается на два неравных по массе оскол
Объяснение:
сила в 5Ньютон приложена в точке В
Объяснение
Из золотого правила механики есть формула F1d1=F2d2, в которой говорится: во сколько раз плечо силы рабочего больше плеча силы тяжести, во столько же раз рабочий выигрывает в силе тяжести. На фото нам даны значения
1) это общая длина 90см , из которой мы можем узнать значение одного деления 90 см/6делений=15см=0,15метров
2) масса =2кг, благодаря которой вычисляем силу тяжести-она же F1 которая равна mg=2кг*9,8Н/кг=19,6 Ньютон
3)рассчитываем плечо силы тяжести это то расстояние от треугольной штучки до гирьки массой 2кг. Это расстояние равно одному делению, а оно у нас равно 0,15метров. Из главной формулы обозначаем d1
4)рассчитываем плечо силы рабочего- она же буква d2 из формулы. Это то расстояние от точки В, до вон той треугольной штучки. Оно равняется 4 делениям по 0,15метров=0,6
5)теперь подставляем наши значения в формулу F1d1=F2d2
19,6Ньютон*0,15метров=F2(она же сила рабочего в точке В)*0,6метров
F2=(F1*d1)/d2=(19,6Н*0,15м)/0,6м=4,9Ньютон
Это и есть ответ, но поскольку в вариантах ответов есть значение 5-самое приближенное , то выбираем его. Сейчас я вам нарисую картинку чтобы было более понятно и отправлю фото тут. Кстати проверим с формулой
Во сколько раз плечо силы рабочего больше плеча силы тяжести, а у нас оно равно 0,6/015(плечо силы тяжести)=4
Во столько раз рабочий выигрывает в силе то есть затрачивает меньше сил 20Н/5Н=4
Сплошной спектр, непрерывный спектр, спектр электромагнитного излучения, распределение энергии в котором характеризуется непрерывной функцией частоты излучения [j(n)] или длины его волны [f(l), см. Спектры оптические]. Для С. с. функция (j(n) [или f(l)] слабо изменяется в достаточно широком диапазоне n (или l), в отличие от линейчатых и полосатых спектров, когда j(n) имеет при дискретных значениях частоты n = n1, n2, n3,... выраженные максимумы, очень узкие для спектральных линий и более широкие для спектральных полос. В оптической области при разложении света спектральными приборами С. с. получается в виде непрерывной полосы (при визуальном наблюдении или фоторегистрации; см. рис.) или плавной кривой (при фотоэлектрической регистрации). С. с. наблюдаются как в испускании, так и в поглощении. Примером С. с., охватывающего весь диапазон частот и характеризуемого вполне определённым спектральным распределением энергии, является спектр равновесного излучения. Он характеризуется Планка законом излучения.
В некоторых случаях возможны наложения линейчатого спектра на сплошной.
Например, в спектрах Солнца и звёзд на С. с. испускания могут накладываться как дискретный спектр поглощения (фраунгоферовы линии), так и дискретный спектр испускания (в частности, спектральные линии испускания атома водорода).
Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из которых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней (к непрерывном у энергетическому спектру). Примером может служить С. с. атома водорода, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с различными значениями квантового числа n и непрерывной совокупностью уровней энергии, лежащих выше границы ионизации (свободносвязанные переходы, см. рис. 1, б в ст. Атом); в поглощении С. с. соответствует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное), в испускании — рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное). При переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы), также возникают С. с., соответствующие тормозному излучению при испускании и обратному процессу при поглощении. Переходы же между разными парами дискретных уровней энергии создают линейчатый спектр (связанно-связанные переходы).
С. с. могут получаться для многоатомных молекул при переходах между совокупностями близких дискретных уровней энергии в результате наложения очень большого числа спектральных линий, имеющих конечную ширину. При недостаточной разрешающей применяемых спектральных приборов могут получаться кажущиеся С. с., в которых линейчатая или полосатая структуры спектров сливаются в С. с.