При температуре 0с и давлению 1 амп воздух занимает объем 5л. какой будет объем воздуха при давлении 1,05 10 в степени 5 па и температуре 20*с?

👇

Увидеть ответ

Ответ:

kseniyes5454

25.08.2022

Решение во вложении..!

4,7(21 оценок)

Ответ:

ArthurAs

25.08.2022

pV/T=const - объединенный газовый закон (температура в кельвинах - х°С=х+273°К, давление в паскалях - 1атм=101300 Па)

p₁V₁/T₁=101300·5/273≈1855,3.

значит, и p₂V₂/T₂=1855,3. отсюда V₂=1855,3·T₂/p₂=1855,3·293/105000≈5,2 л.

При температуре 0*с и давлению 1 амп воздух занимает объем 5л. какой будет объем воздуха при давлени

4,5(1 оценок)

Открыть все ответы

Ответ:

яАРтеМоНкА

25.08.2022

ЧЕРЕЗ ТЕОРЕМУ ГАУССА:

$\int_o^{S_\Sigma} { E \, dS } = \frac{ | q_\Sigma | }{ \varepsilon_o \varepsilon }$
для произвольной замкнутой поверхности окружающий некторый заряд;

Ясно, что поле вокруг такого тела обладает сферической симметрией, а значит поле в любой точке сонаправлено в радиус-вектором, проведённым из центра сферы. Причём, исходя из той же сферической симметри – на равных расстояниях от сферы в любой точке поле имеет одну и ту же напряжённость.

Поэтому для точек $r \geq R$ за пределами шара мы можем записать:

$4 \pi r^2 E_ = \frac{ | q_\Sigma | }{ \varepsilon_o \varepsilon } = \frac{4 \pi | \rho | R^3}{3 \varepsilon_o \varepsilon } \ ;$

$E_ = \frac{ | \rho | R^3 }{ 3 \varepsilon_o \varepsilon r^2 } = \frac{ 4 \pi k | \rho | R^3 }{ 3 \varepsilon r^2 } \ ;$

А для точек $r \leq R$ внутри шара мы можем записать:

$4 \pi r^2 E_< = \frac{ | q_r | }{ \varepsilon_o \varepsilon } = \frac{4 \pi | \rho | r^3}{3 \varepsilon_o \varepsilon } \ ;$

$E_< = \frac{ | \rho | }{ 3 \varepsilon_o \varepsilon } \cdot r = \frac{ 4 \pi k | \rho | }{ 3 \varepsilon } \cdot r \ ;$

ЧЕРЕЗ УДЕЛЬНУЮ ФОРМУ ЗАКОНА КУЛОНА ДЛЯ ШАРА:

Для точек $r \geq R$ за пределами шара мы можем записать:

$E_ = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{ | q_\Sigma | }{r^2} = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{4 \pi | \rho | R^3}{3 r^2} \ ;$

$E_ = \frac{ 4 \pi k | \rho | R^3 }{ 3 \varepsilon r^2 } = \frac{ | \rho | R^3 }{3 \varepsilon_o \varepsilon r^2} \ ;$

А для точек $r \leq R$ внутри шара мы можем записать:

$E_< = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{ | q_r | }{r^2} = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{4 \pi | \rho | r^3}{3 r^2} \ ;$

$E_< = \frac{ 4 \pi k | \rho | }{ 3 \varepsilon } \cdot r = \frac{ | \rho | }{ 3 \varepsilon_o \varepsilon } \cdot r \ ;$

ЧЕРЕЗ УДЕЛЬНУЮ ФОРМУ ЗАКОНА КУЛОНА ДЛЯ СФЕРЫ:

Напряжённость равномерно заряженной сферы за её пределеами равна напряжённости точечного заряда, расположенного вместо сферы в её центре. Тогда:

Для точек $r \geq R$ за пределами шара мы можем записать:

$E_ = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{ | q_\Sigma | }{r^2} = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{4 \pi | \rho | R^3}{3 r^2} \ ;$

$E_ = \frac{ 4 \pi k | \rho | R^3 }{ 3 \varepsilon r^2 } = \frac{ | \rho | R^3 }{3 \varepsilon_o \varepsilon r^2} \ ;$

А для точек $r \leq R$ внутри шара мы можем записать:

$E_< = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{ | q_r | }{r^2} = \frac{k}{\varepsilon} \cdot \frac{4 \pi | \rho | r^3 }{ 3 r^2 } \ ;$

$E_< = \frac{ 4 \pi k | \rho | }{ 3 \varepsilon } \cdot r = \frac{ | \rho | }{ 3 \varepsilon_o \varepsilon } \cdot r \ ;$

ОТВЕТ:

$E = \{$
$= \frac{ 4 \pi k | \rho | }{ 3 \varepsilon } \cdot r = \frac{ | \rho | }{ 3 \varepsilon_o \varepsilon } \cdot r \ ,$ при $r \leq R \ ;$
$= \frac{ 4 \pi k | \rho | R^3 }{ 3 \varepsilon r^2 } = \frac{ | \rho | R^3 }{3 \varepsilon_o \varepsilon r^2} \ ,$ при $r \geq R \ ; \}$

ГРАФИК СМОТРИТЕ В ПРИЛОЖЕННОМ ФАЙЛЕ:

Шар радиуса r заряжен равномерно с объёмной плотностью заряда ρ. определите модуль напряженности пол

Шар радиуса r заряжен равномерно с объёмной плотностью заряда ρ. определите модуль напряженности пол

4,8(89 оценок)

Ответ:

alinkaivankiv

25.08.2022

Математи́ческий ма́ятник — осциллятор, представляющий собой механическую систему, состоящую из материальной точки, находящейся на невесомой нерастяжимой нити или на невесомомстержне в однородном поле сил тяготения[1]. Периодмалых собственных колебаний математического маятника длины L неподвижно подвешенного в однородном поле тяжести с ускорением свободного падения g равен

и не зависит[2] от амплитуды колебаний и массымаятника.

Плоский математический маятник со стержнем — система с одной степенью свободы. Если же стержень заменить на растяжимую нить, то это система с двумя степенями свободы со связью. Пример школьной задачи, в которой важен переход от одной к двум степеням свободы.

4,6(96 оценок)

Это интересно:

Дом-и-сад

30.08.2022

Как освободить лезвие бритвы от ржавчины одним приемом?...

Стиль-и-уход-за-собой

25.11.2021

Обвисание груди в молодом возрасте: как избежать...

10.10.2021

Как понять, что парень хочет вас поцеловать в кинотеатре?...

Компьютеры-и-электроника

20.07.2021