Уединенный шарик, облученный светом длиной волны λ = 4 нм, зарядился до потенциала φ = 0,31 кв. найдите работу выхода авых электронов с поверхности металла.
По уравнению Эйнштейна , где V - частота излучения (Гц), h - постоянная планка (h = 6,62*10⁻³⁴ Дж*с), - работа выхода (Дж), - максимальная энергия излучения (Дж). Запишем формулу фотоэффета (из закона сохранения энергии , где U₃ - запирающие напряжение (В) - напряжение при котором ток полностью прекращается, m - масса частицы (кг), - скорость частицы (м/с), е - заряд электрона (Кл). В данной формуле выражение - есть кинетическая энергия т.е. . Чтогда в уравнении Энштейна кинетическую энергию можно заменить как ⇒ тогда . Частоту можно расписать как - где с - скорость света (с = 3*10⁸ м/с), Y - длина волны (м). Тогда ⇒ отсюда выражаем находимую работу выхода: . В системе СИ: 4 нм = 4*10⁻⁹ м: 0,31 кВт = 3100 В. Потенциал поля есть действующие напряжение т.е. φ = U₃; заряж электрона е = 1,6*10⁻¹⁹ Кл. Подставляем численные данные и вычисляем:
Используют: - лампы накаливания, они дешёвые, надёжные, неприхотливые и загораются моментально, но быстро перегорают, потребляют много энергии, сильно греются, цвет свечения жёлтый или что-то желто-белое... -газоразрядные лампы разных конструкций ( для растровых светильников, под стандартные патроны и т.д.), они светят более приятным светом, более энергоэффективны, чем лампы накаливания но при этом более восприимчивы к условиям окружающей среды, дороже, конструкция светильников для таких ламп как правило сложнее и предусматнивают так же установку стартеров и дроселей, загораются обычно не сразу, есть проблема с утилизацией. - самые современные - диодные лампы - хорошо светят, мало потребляют, не сильно восприимчивы к внешней среде но дорогие, требуют обычно дополнительного блока питания постоянного тока, с повышением температуры яркость падает.
Определили так: к источнику распада ядер (радиоактивному изотопу) приставили рядом ящик (назвали умным словом "камера"), через которую частицы могли пролетать. С двух сторон камеры поставили электроды, и создали между ними постоянное электрическое поле с известной напряжённостью. Частицы пролетая через камеру отклонялись в сторону, соответствующую знаку заряда частицы, и на величину, соответствующую величине заряда, при пролетая по загибающейся траектории. Сами частицы глазами не видели, конечно, но фиксировали след их пролёта - либо частицы создавали пузырьки в камере, заполненной раствором (это пузырьковая камера), либо конденсировали насыщенный пар (это конденсационная камера). И вот так тайное стало явным.
По уравнению Эйнштейна , где V - частота излучения (Гц), h - постоянная планка (h = 6,62*10⁻³⁴ Дж*с), - работа выхода (Дж), - максимальная энергия излучения (Дж). Запишем формулу фотоэффета (из закона сохранения энергии , где U₃ - запирающие напряжение (В) - напряжение при котором ток полностью прекращается, m - масса частицы (кг), - скорость частицы (м/с), е - заряд электрона (Кл). В данной формуле выражение - есть кинетическая энергия т.е. . Чтогда в уравнении Энштейна кинетическую энергию можно заменить как ⇒ тогда . Частоту можно расписать как - где с - скорость света (с = 3*10⁸ м/с), Y - длина волны (м). Тогда ⇒ отсюда выражаем находимую работу выхода: . В системе СИ: 4 нм = 4*10⁻⁹ м: 0,31 кВт = 3100 В. Потенциал поля есть действующие напряжение т.е. φ = U₃; заряж электрона е = 1,6*10⁻¹⁹ Кл. Подставляем численные данные и вычисляем:
Дж.