Геомагнитная буря - возмущение (отклонение от нормального) магнитного поля Земли вследствие его взаимодействия с мощными потоками заряженных частиц и плазмы, испускаемых Солнцем, длительностью от нескольких часов до нескольких суток.
Потоки частиц, вызывающие геомагнитные бури, образуются в результате вспышек на Солнце и выбросов коронального вещества (плазмы) а также наличия на Солнце корональных дыр.
Фотоны от вспышки достигают Земли примерно за 8,5 минут после её начала; далее в течение нескольких десятков минут доходят мощные потоки заряженных частиц, а облака плазмы от солнечной вспышки достигают нашей планеты только через двое-трое суток.
См. рис.
Солнце испускает огромное количество заряженных частиц, называемых солнечным ветром. Магнитосфера Земли защищает планету от этого излучения. Если бы у Земли пропало магнитное поле, то атмосферу планеты просто снесло бы этим потоком.
Под действием потоков частиц и плазмы магнитосфера Земли изгибается, принимая каплевидную форму, поток частиц отклоняется, выводится в хвостовую часть этой "капли", которая может располагаться за орбитой Луны, и по силовым линиям поля Земли часть этого излучения возвращается в магнитосферу, образуя в приполярных областях так называемые "полярные сияния", интенсивность которых зависит от силы солнечной вспышки.
Объяснение:
Рассмотрим сначала простейший вариант : шарик бросают под уклон плоскости с нулевой высоты под углом α к горизонту.
Координаты шарика изменяются так:
x(t) = x0 + V0·t·cos(α)
y(t) = y0 + V0·t·sin(α) - g·t2/2
где x0 = 0 и y0 = 0 - начальные координаты, а α - угол бросания.
Боковая проекция плоскости - это обычная прямая с классическим уравнением y = k·x + b . В нашем случае угловой коэффициент
k = -tg(φ) = -tg(30°) = -1 / √3 = -0,577 , а b=0 .
Главный аргумент у нас t (а не x), приведём уравнение прямой к аргументу t :
yп(t) = k·x(t) = k·V0·t·cos(α)
Согласно Условию в момент t2 шарик коснётся плоскости, значит :
V0·t2·sin(α) - g·t22/2 = yп(t2)
Решим уравнение V0·t2·sin(α) - g·t22/2 = k·V0·t2·cos(α) относительно α:
2 корня : α1 = 1,6 рад и α2 = 0,491 рад.
Первый корень соответствует углу бросания 92° и x=-0,03 - то есть бросание вверх-назад, что не соответствует выбранному варианту "шарик бросают под уклон плоскости".
Второй корень α2 = 28° даёт нам координаты удара x2 = x(t2) = 0,71 м, y2 = y(t2) = -0,41 м.
Искомое расстояние от точки бросания находим как гипотенузу : L = √(x22 + y22) = 0,82 м.
Можно усложнить задачу и задать какую-нибудь начальную высоту бросания y0 > 0.
При y0 = 1 м (рост мальчика) α = -0,76 рад = -43°. То есть: в этом случае бросаем под углом вниз (а не вверх), иначе полёт будет дольше, чем заданное t2 !
x2 = x(t2) = 0,58 м, y2 = y(t2) = -0,36 м, L = √(x22 + y22) = 0,67 м.
ответ : при бросании с нулевой высоты L = 0,82 м, при бросании с высоты 1м L = 0,67 м.
Не горит и не звонит.
Объяснение: