М
Молодежь
К
Компьютеры-и-электроника
Д
Дом-и-сад
С
Стиль-и-уход-за-собой
П
Праздники-и-традиции
Т
Транспорт
П
Путешествия
С
Семейная-жизнь
Ф
Философия-и-религия
Б
Без категории
М
Мир-работы
Х
Хобби-и-рукоделие
И
Искусство-и-развлечения
В
Взаимоотношения
З
Здоровье
К
Кулинария-и-гостеприимство
Ф
Финансы-и-бизнес
П
Питомцы-и-животные
О
Образование
О
Образование-и-коммуникации
Ann4121
Ann4121
26.10.2022 19:42 •  Физика

Взято дві однакові діни в відомими фокусами Побудуйте зображения світиої стрілки АВ, якщо пряма ОО проходить через оптичні пентри лиз. АО СО -СО 2F, де F -фокусна відестань ли, 30 Лизи роташовані симетрично відисно площини, яка пернендикулярна примій ОО'"та проходить через точку С.


Взято дві однакові діни в відомими фокусами Побудуйте зображения світиої стрілки АВ, якщо пряма ОО п

👇
Открыть все ответы
Ответ:
Каке11
Каке11
26.10.2022
Природа давления жидкости, газа и твердого тела отличается. Хотя у давлений жидкости и газа различная природа, у их давлений есть один одинаковый эффект, отличающий их от твердых тел. Этот эффект, а точнее физическое явление, описывает закон Паскаля.Закон Паскаля утверждает что, производимое внешними силами давление в какое-то место жидкости или газа, передается по жидкости или газу без изменения в любую точку. Этот закон был открыт Блезом Паскалем в XVII веке.Закон Паскаля означает, что если, например, надавить на газ с силой в 10 Н, и площадь этого давления будет 10 см2 (т. е. (0,1 * 0,1) м2 = 0,01 м2), то давление в месте приложения силы увеличится на p = F/S = 10 Н / 0,01 м2 = 1000 Па, и на эту величину увеличится давление во всех местах газа. То есть давление передастся без изменений в любую точку газа.То же самое характерно для жидкостей. А вот для твердых тел — нет. Это связано с тем, что молекулы жидкости и газа подвижны, а в твердых телах, хотя и могут колебаться, но остаются на своем месте. В газах и жидкостях молекулы перемещаются из области с более высоким давлением в область с более низким, таким образом давление во всем объеме быстро выравнивается.Закон Паскаля подтверждается опытом. Если в резиновом шарике, наполненном водой, проколоть очень маленькие дырочки, то вода будет сквозь них капать. Если теперь надавить в какое-нибудь одно место шарика, то из всех дырок, независимо от того, как далеко они находятся от места приложения силы, вода польется примерно одинаковыми по силе струйками. Это говорит о том, что давление распространилось по всему объему.Закон Паскаля находит практическое применение. Если на небольшую площадь поверхности жидкости подействовать определенной силой, то увеличение давления произойдет по всему объему жидкости. Это давление может совершить работу по перемещению большей площади поверхности.Например, если на площадь S1 подействовать силой F1, то во всем объеме создастся дополнительное давление p:p = F1/S1Это давление оказывает силу F2 на площадь S2:F2 = pS2Отсюда видно, что чем больше площадь, тем больше сила. То есть, если мы произвели небольшую силу на маленькую площадь, то она превращается в большую силу на большей площади. Если в формуле заменить давление (p) на первоначальную силу и площадь, то получится такая формула:F2 = (F1/S1) * S2 = (F1 * S2) / S1Перенесем F1 в левую часть:F2/F1 = S2/S1Отсюда следует, что F2 во столько раз больше F1, во сколько S2 больше S1.На основе такого выигрыша в силе создаются гидравлические прессы. В них к узкому поршню прикладывается небольшая сила. В результате в широком поршне возникает большая сила поднять тяжелый груз или давить на прессуемые тела.
4,7(70 оценок)
Ответ:
nasamar
nasamar
26.10.2022

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 48

ИЗУЧЕНИЕ СПЕКТРА АТОМА ВОДОРОДА.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОСТОЯННОЙ РИДБЕРГА

Цель работы: Исследовать спектр атомарного водорода, вычислить

постоянную Ридберга.

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ

Изолированные атомы излучают спектр, состоящий из отдельных

спектральных линий. Линии в спектрах атомов расположены не

беспорядочно, а объединяются в группы, называемые спектральными

сериями. Каждый элемент излучает характерный только для него спектр.

Наиболее спектр имеет атом водорода. Длины волн его

спектральных линий с достаточной точностью могут быть рассчитаны по

формуле Бальмера:

1

= (

1

2 −

1

2), (1)

где − длина волны спектральной линии,

R − постоянная Ридберга,

, − целые числа.

Каждой серии спектра атома водорода соответствует свое

определенное значение

. Значения представляют собой

последовательный ряд целых чисел от ( + 1) до ∞. Экспериментально

установлено, что спектр водорода представляет собой совокупность

спектральных серий, соответствующих значениям = 1, 2, 3, 4, 5. Видимая

область спектра описывается серией Бальмера, для которой = 2, =

3, 4, 5, … .

Для объяснения закономерностей, наблюдаемых в спектре атома

водорода, Бор выдвинул следующие постулаты.

1. Среди бесчисленного множества круговых электронных орбит,

возможных с точки зрения классической механики, осуществляются в

действительности только те орбиты, называемые стационарными,

находясь на которых электроны не испускают энергии.

2

Стационарными могут быть только те орбиты, на которых момент

импульса электрона принимает дискретный ряд значений:

= ℏ, (2)

ℏ =

2

− постоянная Планка,

− масса электрона,

− скорость электрона на стационарной орбите,

− номер орбиты,

− радиус орбиты.

2. Атом излучает или поглощает энергию, если электрон переходит из

одного стационарного состояния в другое. Величина энергии

излучаемого светового кванта равна разности энергии тех

стационарных состояний, между которыми происходит переход

электрона.

− = ℎ. (3)

Рис. 1.

Применяя классическую механику к движению электрона в атоме

водорода, получим уравнение движения электрона в поле ядра:

2

=

2

2

; = 1, (4)

где =

1

40

= 9 ∙ 109 м

Ф

,

− заряд электрона, равный − 1,6 ∙ 10−19 Кл.

Решая совместно уравнения (2) и (4), получим для радиусов

стационарных орбит электрона

3

=

2

2

4

, где − номер орбиты.

Это выражение можно записать в виде:

=

2

1, где 1 =

2

4 = 53 пм − радиус первой орбиты.

Полная энергия электрона, равная сумме кинетической =

2

2

и

потенциальной = −

2

, определяется следующим выражением:

= −

1

2

2

4

2ℏ

2

. (5)

Следовательно, =

1

2

, где 1 = −

2

4

2ℏ

2 = −13,55 эВ – энергия

электрона на первой орбите. Таким образом, радиус и полная энергия

электрона в атоме водорода квантуются, то есть принимают дискретный ряд

значений.

На рисунке 2 приведена схема энергетических уровней атома

водорода.

Подставляя выражение (5) в (3), получаем:

ℎ =

2

4

2ℏ

2

(

1

2 −

1

2

).

Так как ℏ =

2

и =

с

, получаем:

1

=

2

42

2

ℎ3

(

1

2 −

1

2),

Откуда постоянная Ридберга:

=

2

42

2

ℎ3

= 1,097 ∙ 107 м

−1

. (6)

Чем больше электронов имеет атом, тем сложнее схема его

энергетических уровней и спектр.

4

Объяснение:

4,4(47 оценок)
Новые ответы от MOGZ: Физика
logo
Вход Регистрация
Что ты хочешь узнать?
Спроси Mozg
Открыть лучший ответ