1. При абсолютном нуле температур у металлов есть электроны проводимости. Это обусловливается наличием свободных квантовых состояний в вырожденных по энергии зонах электронных оболочек металлов. То есть, валентная зона перекрывается с зоной проводимости. У полупроводников при нуле температур электроны проводимости отсутствуют. Это обусловливается тем, что квантовые состояния энергетически вырожденных зон либо полностью заняты, либо полностью свободны. То есть, между валентной зоной и зоной проводимости есть запрещенная зона. 2. Состояние электрона в полупроводнике (по крайней мере, в примесном и собственном) описывается как связанное с дыркой состояние - квазичастицей экситоном. Это обусловливает спектральное расщепление. Состояние электрона проводимости в металле характеризуется как квазисвободное: из-за перекрытия волновых функций атомов кристалла спектр излучения электронов проводимости практически непрерывен. 3. Состояние электронов проводимости непереходных металлов описывается моделью слабой связи, в то время как состояние электронов проводимости полупроводников описывается моделью сильной связи.
Равноускоренное движение — движение, при котором ненулевой вектор ускорения остаётся неизменным по модулю и направлению.
Примером такого движения является движение тела, брошенного под углом \alpha к горизонту в однородном поле силы тяжести — тело движется с постоянным ускорением \vec a = \vec g, направленным вертикально вниз.
При равноускоренном движении по прямой скорость тела определяется формулой:
v(t) = v_0 + at
Зная, что v(t) = \frac{d}{dt} x(t), найдём формулу для определения координаты x:
= 4 000 000 Н
c=6667 Вт
A= Fs
F= mg
F= 400 000 кг* 10 Н\кг= 4 000 000 Н
А= 4 000 000 *6= 24 000 000 Дж
N= 24 000 000 \ 3600 c=6667 Вт