Ферромагнетики - это вещества, которые быть намагниченными при отсутствии магнитного поля (железо, никель, кобальт, гадолиний и их сплавы).
Они во много раз усиливают внешнее магнитное поле, так что их магнитная проницаемость намного превышает единицу. Намагниченность J ферромагнетиков зависит от напряженности магнитного поля Н.
При определенной напряженности намагниченность J достигает состояния насыщения J нас. Кроме нелинейной зависимости J и B от H, в ферромагнетиках наблюдаем явление гистерезиса. При циклическом перемагничивании ферромагнетика (т.е. напряженность Н увеличивается, а затем уменьшается в одном направлении, а затем увеличивается и уменьшается в обратном направлении). Точка, которая определяет в качестве функции Н, движется вдоль замкнутой кривой, которая называется петли гистерезиса, против часовой стрелки. Кривая описывает выход из ненамагниченного состояния. При напряженности Н = 0, т.е. в отсутствии внешнего магнитного поля, индукция в ферромагнетике не равна нулю и имеет место остаточная индукция Вз, благодаря тому возможно существование постоянных магнитов. Все эти свойства ферромагнетиков объясняются их доменной структурой. При определенных условиях в кристаллах возникают силы, которые заставляют магнитные моменты электронов выстраиваться параллельно друг другу.
Возникают участки с внутренней упорядоченностью магнитных моментов электронов - домены, которые имеют размеры ~ 10-4 ? 10-3 см. Когда под действием внешнего магнитного поля домены выстраиваются вдоль поля, то достигается состояние насыщения ферромагнетиков. При вынесении ферромагнетиков из магнитного поля домены сохраняют частичную упорядоченность в ориентации благодаря тому и образуется остаточная индукция.
При нагревании ферромагнетиков до определенной температуры, которая называется точкой Кюри Тк, домены "рассыпаются", и ферромагнетики превращаются в парамагнетики, для железа t = 768 ° С, никеля t = 365 ° С.
Формула для нахождения энергии Q=cmt, где с- удельная теплоемкость вещества 1. 5250 Дж ( 4200*0,25*5) теплоемкость воды 4200 2. 1140 Дж ( 380*0,2*15) теплоемкость латуни 380 3. 2 кг 4. 10000 С 5. 130000 ДЖ/кг*с (ты точно правильно написал 130000кДж? а то от табличных данных отличается в 1000 раз) 6. Теплоемкость суши ниже, чем воды, поэтому она нагревается быстрее, чем море.Теплый воздух легче холодного - это мы помним с младших классов и поэтому поднимается вверх, а на его место устремляется воздух с моря. Вот и всё объяснение.А ночью земля быстрее остывает и происходит обратный процесс, холодный воздух с суши направляется в сторону моря, где теплый воздух от воды поднимается вверх. 7. у железа, так как больше удельная теплоемкость в-ва
Формула для нахождения энергии Q=cmt, где с- удельная теплоемкость вещества 1. 5250 Дж ( 4200*0,25*5) теплоемкость воды 4200 2. 1140 Дж ( 380*0,2*15) теплоемкость латуни 380 3. 2 кг 4. 10000 С 5. 130000 ДЖ/кг*с (ты точно правильно написал 130000кДж? а то от табличных данных отличается в 1000 раз) 6. Теплоемкость суши ниже, чем воды, поэтому она нагревается быстрее, чем море.Теплый воздух легче холодного - это мы помним с младших классов и поэтому поднимается вверх, а на его место устремляется воздух с моря. Вот и всё объяснение.А ночью земля быстрее остывает и происходит обратный процесс, холодный воздух с суши направляется в сторону моря, где теплый воздух от воды поднимается вверх. 7. у железа, так как больше удельная теплоемкость в-ва
Они во много раз усиливают внешнее магнитное поле, так что их магнитная проницаемость намного превышает единицу. Намагниченность J ферромагнетиков зависит от напряженности магнитного поля Н.
При определенной напряженности намагниченность J достигает состояния насыщения J нас. Кроме нелинейной зависимости J и B от H, в ферромагнетиках наблюдаем явление гистерезиса. При циклическом перемагничивании ферромагнетика (т.е. напряженность Н увеличивается, а затем уменьшается в одном направлении, а затем увеличивается и уменьшается в обратном направлении). Точка, которая определяет в качестве функции Н, движется вдоль замкнутой кривой, которая называется петли гистерезиса, против часовой стрелки. Кривая описывает выход из ненамагниченного состояния. При напряженности Н = 0, т.е. в отсутствии внешнего магнитного поля, индукция в ферромагнетике не равна нулю и имеет место остаточная индукция Вз, благодаря тому возможно существование постоянных магнитов. Все эти свойства ферромагнетиков объясняются их доменной структурой. При определенных условиях в кристаллах возникают силы, которые заставляют магнитные моменты электронов выстраиваться параллельно друг другу.
Возникают участки с внутренней упорядоченностью магнитных моментов электронов - домены, которые имеют размеры ~ 10-4 ? 10-3 см. Когда под действием внешнего магнитного поля домены выстраиваются вдоль поля, то достигается состояние насыщения ферромагнетиков. При вынесении ферромагнетиков из магнитного поля домены сохраняют частичную упорядоченность в ориентации благодаря тому и образуется остаточная индукция.
При нагревании ферромагнетиков до определенной температуры, которая называется точкой Кюри Тк, домены "рассыпаются", и ферромагнетики превращаются в парамагнетики, для железа t = 768 ° С, никеля t = 365 ° С.