Свеча находится на расстоянии 60 см от собирающей линзы с оптической силой 2,5 дптр. на каком расстоянии от линзы расположено изображение свечи? заранее .
D=1/f То есть источник света будет за пределами передней фокальной плоскости линзы. В этом случае изображение будет находиться за пределами задней фокальной плоскости линзы, в точке a2.
(1/a2)-(1/a1)=1/f Где а1 - расстояние от источника света до оптического центра линзы, а2 - от оптического центра линзы до изображения, f - фокусное расстояние линзы.
Тип носителя зарядов изменяется путем добавок атомов с мЕньшим или бОльшим числом валентных электронов (электронов во внешнем слое) по сравнению с атомами основного полупроводника. Например в кремний (4 валентных электрона) можно ввести мышьяк или фосфор (5 валентных электронов) Атомы примеси вступают в ковалентную связь с атомами кремния (другими словами, заменяют атом кремния в кристаллической решетке). Однако пятый электрон атома мышьяка или фосфора оказывается "лишним", и он становится свободным. В данном случае носителем заряда является отрицательно заряженный электрон. Получаем электронный полупроводник, или полупроводник n-типа (от negative - отрицательный). Если в кремний добавить трехвалентные бор, индий или галлий, то примесные атомы так же внедрятся в кристаллическую решетку и образуют связи с атомами кремния. Недостающий четвертый электрон эти примесные атомы захватят у соседних атомов кремния, вследствие чего образуется положительно заряженная "дырка". Она и будет носителем заряда. Получаем дырочный полупроводник или p-полупроводник (от positive - положительный)
Еще сравнительно недавно, в 1937 году, Эрнест Резерфорд отметил, что использование атомной энергии – это дело весьма далекого будущего, и долгое время обсуждать ядерные процессы будут только физики. Но уже в 1942 году в США был пущен первый ядерный реактор.
В нашей стране первый ядерный реактор был запущен в 1946 году. Как видите, даже великие ученые могут заблуждаться, ведь от высказывания Резерфорда до первого реактора прошло всего 5 лет. Кстати, поначалу основной интерес представляла собой не управляемая реакция деления, а такие реакции, которые приводили бы к ядерному взрыву. Но когда закончилась Вторая мировая война сразу поднялся вопрос о мирном использовании атомной энергии, и все силы ученых были направлены на то, чтобы создать такие установки, где можно было бы получать энергию атомных ядер и использовать ее в мирных целях. Речь идет о ядерных электростанциях, АЭС, атомных электростанциях, как их теперь называют. Важно отметить, что первая атомная электростанция была пущена в нашей стране, в 1954 году в городе Обнинске. Эта электростанция по современным меркам достаточно маленькая. Ее мощность составила всего лишь 5 тысяч кВт.
Кроме атомных электростанций ядерные установки, силовые установки, как их часто называют, используют и на других объектах. В частности, в больших кораблях, авианосцах или подводных лодках. Первый атомоход, первый ледокол на атомной энергетической установке был построен тоже в нашей стране – это ледокол «Ленин». Он вступил в строй в 1959 году. Следом за ним появился целый ряд атомных ледоколов, которые по сию пору служат у нас на северном флоте. Наиболее перспективными ядерными реакторами, ядерными установками считаются установки на быстрых нейтронах. Мы уже обсуждали это на предыдущем уроке, говорили, что самое прогрессивное второе поколение ядерных реакторов – это реакторы на быстрых нейтронах. В нашей стране есть такая электростанция – это Белоярская АЭС, где один только энергоблок составляет 600 МВт.
Хотелось бы отметить, что атомная энергетика не ограничивается только атомными электростанциями или силовыми установками на атомоходах. Ядерное топливо используется и при запуске космических кораблей. Существует проект запуска спутников, в работе которых будет использоваться энергия ядерного топлива. Проще говоря, атомная энергетика является сегодня одной из важных статей экономического развития страны.
То есть источник света будет за пределами передней фокальной плоскости линзы. В этом случае изображение будет находиться за пределами задней фокальной плоскости линзы, в точке a2.
(1/a2)-(1/a1)=1/f
Где а1 - расстояние от источника света до оптического центра линзы, а2 - от оптического центра линзы до изображения, f - фокусное расстояние линзы.