Для элементарной массы Δm, находящейся на расстоянии X от оси вращения, по определению самого понятия момента инерции, элементарный момент инерции равен: ΔJ = Δm * X² ; Рассмотрим очень маленкий фрагмент кольца, масса которого Δm1. Любая точка кольца, а значит, и выбраный нами фрагмент – находится на расстоянии R от оси вращения, а значит, момент энерции этого малого фрагмента равен: ΔJ1 = R²Δm1 ;
Рассмотрим второй фрагмент. Для него: ΔJ2 = R²Δm2 ;
Тут не написано сопротивление чего равно 100 Ом, но, судя по всему, это сопротивление 1 проводника. Общее сопротивление вычисляется по закону Ома: R = U / I = 120 / 1,6 = 75 (Ом) Формулу общего сопротивления для параллельного соединения R = R1 * R2 / (R1 + R2) можно преобразовать: R2 = R1 * R / (R1 - R) R2 = 100 * 75 / (100 - 75) = 300 (Ом) Зная сопротивления каждого проводника и напряжение, можно найти силу тока на каждом: U = U1 = U2 (т.к. параллельное соединение) I1 = U / R1 I1 = 120 / 100 = 1,2 (A) I2 = U / R2 I2 = 120 / 300 = 0,4 (A) ответ: 75 Ом; 300 Ом; 1,2 А; 0,4 А.
1880-е гг. — Основы теории хаоса ( А. Пуанкаре ) 1880 — 1881 гг. — Открытие пьезоэлектрического эффекта ( Ж. и П. Кюри) 1881 год — Вакцинация. Метод предохранительных прививок, в частности от сибирской язвы ( Л. Пастер ) 1882 год — Открытие возбудителя туберкулеза ( Р. Кох ) 1883 год — Открытие фагоцитоза ( И. И. Мечников ) 1883 год — Открытие Канторова множества, первый известный фрактал ( Г. Кантор ) 1885 — 1888 гг. — Открытие ридбергского вещества ( И. Бальмер , Й. Ридберг) 1888 год — Доказательство существования электромагнитных волн ( Г. Герц) 1888 год — Открытие жидких кристаллов ( Ф. Рейницер) 1895 год — Открытие рентгеновского излучения ( В. К. Рентген ) 1895 год — Классическая электродинамика в окончательном виде ( Х. Лоренц ) 1896 год — Открытие радиоактивности ( А. А. Беккерель ) 1897 год — Учение о высшей нервной деятельности ( И. П. Павлов ) 1897 год — Открытие электрона ( Дж. Дж. Томсон ) 1897 год — Открытие явления термолюминесценции ( И. Б. Боргман ) [6] 1898 год — Открытие радия ( П. и М. Кюри ) 1899 год — Разделение радиоактивного излучения на компоненты: альфа- , бета- и гамма-излучение ( П. Виллар , Э. Резерфорд ).
ΔJ = Δm * X² ;
Рассмотрим очень маленкий фрагмент кольца, масса которого Δm1. Любая точка кольца, а значит, и выбраный нами фрагмент – находится на расстоянии R от оси вращения, а значит, момент энерции этого малого фрагмента равен:
ΔJ1 = R²Δm1 ;
Рассмотрим второй фрагмент. Для него:
ΔJ2 = R²Δm2 ;
Третий:
ΔJ3 = R²Δm3 ;
. . .
И т.д.
ΔJi = R²Δmi ;
. . .
До послдеднего фрагмента:
ΔJ_посл = R² Δm_посл ;
Сложим все эти элементарные моменты инерции и получим полный момент инерции кольца:
J = ΔJ1 + ΔJ2 + ΔJ3 + . . . + ΔJi + . . . + ΔJ_посл =
= R²Δm1 + R²Δm2 + R²Δm3 + . . . + R²Δmi + . . . + R² Δm_посл =
= R² ( Δm1 + Δm2 + Δm3 + . . . + Δmi + . . . + Δm_посл ) =
= R² * m – поскольку: [ Δm1 + Δm2 + Δm3 + ... + Δmi + ... + Δm_посл ] = m ;
Итак, в случае однородного тонкого кольца радиуцса R и массы m относительно оси, перпендикулярной его плоскости, проходящей через его центр:
J = mR² .