Объяснение:
Дано:
m = 50 кг
α = 30°
h = 4 м
t = 2 c
μ = 0,06
A - ?
Я так понимаю груз в начале отсчета времени находился в состоянии покоя поэтому конечно же при действии на него постоянной силы F ( Причём F > Fтр. + mgsinα ) он будет двигаться с постоянным ускорением а
Теперь запишем второй закон Ньютона в проекциях на оси
Ох: ma = F - mgsinα - Fтр.
Оу: 0 = N - mgcosα
Отсюда
N = mgcosα
Fтр. = μN
Fтр. = μmgcosα
Тогда
ma = F - mgsinα - μmgcosα
- F = - ma - mgsinα - μmgcosα | * ( -1 )
F = ma + mgsinα + μmgcosα
F = ma + mg( sinα + μcosα )
F = m( a + g( sinα + μcosα ) )
s = x = x0 + v0t + ( at² )/2
Т.к. x0 ; v0 = 0 , тогда
s = ( at² )/2
a = ( 2s )/t²
Где s - Путь который тело за время t
Также мы знаем что
sinα = h/s
s = h/sinα
Тогда
a = ( 2h )/( sinαt² )
Значит
F = m( ( 2h )/( sinαt² ) + g( sinα + μcosα ) )
F = 50( ( 2 * 4 )/( 0,5 * 2² ) + 10( 0,5 + 0,06 * 0,866 ) ) ≈ 476 Н
А = Fscosβ
Где β - угол между вектором приложения силы F и вектором перемещения тела ( если тело двигается прямолинейно а сила F параллельна наклонной плоскости по которой оно двигается тогда угол β = 0° ; cos0° = 1 , тогда )
A = Fs
A = ( Fh )/sinα
A = ( 476 * 4 )/0,5 = 3808 Дж
Закон Бойля-Мариотта (изотермический процесс)
Изотермическим процессомназывают изменение состояния газа, при котором его температура остаётся постоянной.
Для неизменной массы газа при постоянной температуре произведение давления газа на объем есть величина постоянная:
\[pV=const\]
Этот же закон можно переписать в другом виде (для двух состояний идеального газа):
\[p_1V_1=p_2V_2\]
Этот закон следует из уравнения Менделеева – Клапейрона:
\[pV=const=\frac{m}{\mu}RT\]
Очевидно, что при неизменной массе газа и при постоянной температуре правая часть уравнения остается постоянной величиной.
Графики зависимости параметров газа при постоянной температуре называются изотермами.
Обозначив константу буквой k_1, запишем функциональную зависимость давления от объема при изотермическом процессе:
\[p=\frac{k_1}{V}\]
Видно, что давление газа обратно пропорционально его объему. Графиком обратной пропорциональности, а, следовательно, и графиком изотермы в координатах (P,V) является гипербола (рис.1, а). На рис.1 б) и в) представлены изотермы в координатах \left(P,T\right) и \left(V,T\right) соответственно.
Графики изотермических процессов в различных координатах
Рис.1. Графики изотермических процессов в различных координатах