8/12=2/3 (сокращаем на 4) 12/16=3/4 (сокращаем на 4). Так же оно делится. Будет 0,75 24/40=6/10 (сократили на 4) = 3/5 (сократили на 2). Делится. Будет 0,6 18/27=2/3 (сократили на 9). 20/70=2/7 (сократили на 10). 8/36=2/9 (сократили на 4). 30/75=6/15 (сократили на 5) = 2/5 (сократили на 3). Делится. Будет 0,4 9/45=1/5 (сократили на 9). Делится. Будет 0,2 11/66=1/6 (сократили на 11). 5/35=1/7 (сократили на 5). 15/25=3/5 (сократили на 5). Делится. Будет 0,6 81/90=9/10 (сократили на 9). Делится. Будет 0,9 16/48=2/6 (сократили на 8) = 1/3 (сократили на 2). 17/51=1/3 (сократили на 17). 14/49=4/14 (сократили на 3,5) = 2/7 (сократили на 2). 20/118=10/59 (сократили на 2) 66/102=33/51 (сократили на 2) 640/720=64/72 (сократили на 10) = 16/18 (сократили на 4) =8/9 (сократили на 2).
ТолкованиеПеревод Гармонические колебания Колебания, при которых физическая величина изменяется с течением времени по закону синуса или косинуса. Графически Г. к. изображаются кривой — синусоидой или косинусоидой (см. рис.); они могут быть записаны в форме: х = Asin (ωt + φ) или х = Acos (ωt + φ), где х — значение колеблющейся величины в данный момент времени t (для механических Г. к., например, смещение или скорость, для электрических Г. к. — напряжение или сила тока), А — амплитуда колебаний, ω — угловая частота колебаний, (ω + φ) — фаза колебаний, φ — начальная фаза колебаний. Г. к. занимают среди всех разнообразных форм колебаний важное место, оно определяется двумя обстоятельствами. Во-первых, в природе и в технике очень часто встречаются колебательные процессы, по форме близкие к Г. к. Во-вторых, очень широкий класс систем, свойства которых можно считать неизменными (например, электрические цепи, у которых индуктивность, ёмкость и сопротивление не зависят от напряжения и силы тока в цепи), по отношению к Г. к. ведут себя особым образом: при воздействии на них Г. к. совершаемые ими Вынужденные колебания имеют также форму Г. к. (когда форма внешнего воздействия отличается от Г. к., форма вынужденного колебания системы всегда отличается от формы внешнего воздействия). Иначе говоря, в большинстве случаев Г. к. единственный тип колебаний, форма которых не искажается при воспроизведении; это и определяет особое значение Г. к., а также возможность представления негармонических колебаний в виде гармонического спектра колебаний. Лит.: Элементарный учебник физики, под ред. Г. С. Лансберга, 3 изд., т. 3, М., 1962; Хайкин С. Э., Физические основы механики, М., 1963. Рис. к ст. Гармонические колебания.
56350+56350+56350=169050
57350+57350+57350=172050