электромагнитной энергии за единицу времени через любую замкнутую поверхность, внутри которой находится заряд. Для упрощения расчётов далее выбирается сферическая поверхность. Радиус сферической поверхности предполагается достаточно большим, поскольку на больших расстояниях от движущегося заряда нам известно его поле излучения.
В соответствии со сказанным в главе 1 для расчёта мощности излучения необходимо найти вектор Пойнтинга, представляющего собой мощность электромагнитной волны, переносимой через единичную площадку, расположенную перпендикулярно направлению волны. По формуле (1.23) с подстановок туда выражений (2.10) и (2.11) для векторов получим:
Формула 2.15, (2.15)
где - полярный угол, который составляет с осью вектор , направленный в точку наблюдения (рис.2.12).
Из выражения (2.15) следует, что поток энергии, излучаемой движущимся зарядом, зависит от направления излучения электромагнитной волны. Так максимальный поток энергии имеет место для , т.е. через экваториальную часть сферы 'наблюдения '. Через полюсные части сферы () поток равен нулю.
Следовательно, излучение колеблющегося зарядов распределено в пространстве не изотропно. Так, движущийся заряд не излучает вдоль направления своего движения. Максимум излучения имеет место в плоскости симметрии, перпендикулярной направлению движения зарядов. В пространстве направленность излучения движущегося заряда можно представить в виде тела вращения, полученного вращением 'восьмерки' вокруг оси , являющейся её осью симметрии (рис.2.12). Такая поверхность представляет собой тороид.
Рис.2.12
Рис. 2.12.
Плотность потока энергии по амплитуде убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от заряда, что является следствием излучения зарядом сферической электромагнитной волны. Заметим, что различие между сферическими электромагнитной (векторной) и акустической (скалярной) волнами состоит в том, что последняя имеет изотропное распределение по полярному углу .
Найдём суммарную мощность излучения по всем направлениям через поверхность сферы наблюдения радиуса . Для этого надо рассчитать поток вектора Пойнтинга через поверхность указанной выше сферы, которую обозначим символом :
Формула 2.16a, (2.16a)
где -ориентированный элемент сферической поверхности на сфере радиуса , определенный полярным углом и азимутальным углом ; .
Преобразуем формулу (2.16a), явно определяя дипольный момент движущегося заряда: .В результате после двойного дифференцирования по времени: , где - ускорение движущегося заряда, получаем искомый результат: мощность излучения движущегося заряда определяется его ускорением :
Формула 2.16b. (2.16b)
При равномерном движении заряда ускорение заряда и, следовательно, электромагнитное излучение отсутствует, поскольку . Однако, имеется исключение, которое имеет место при движении зарядов с релятивистскими скоростями, превышающими фазовую скорость распространения электромагнитной волны в среде. Этот феномен излучения электромагнитных волн равномерно движущимися зарядами был открыт Вавиловым и Черенковым в и получил название эффекта Вавилова-Черенкова, подробнее рассматриваемый распространения волн . Под действием периодически меняющейся во времени напряженности электрического поля электроны испытывают вынужденные колебания с частотой электрического поля и излучают электромагнитные
Чтобы ответить на вопрос о том, какой участок графика соответствует насыщенному пару, нам нужно знать, что такое насыщенный пар и как он связан с зависимостью давления пара от его температуры.
Насыщенный пар - это пар, находящийся в равновесии с жидкостью (обычно водой) при определенной температуре. Это означает, что при данной температуре пар и жидкость обмениваются молекулами, и давление пара остается постоянным.
На графике, который дан, ось X представляет собой температуру (обычно в градусах Цельсия), а ось Y - давление пара (обычно в паскалях).
Так как насыщенный пар остается в равновесии с жидкостью при определенной температуре, то насыщенный пар будет иметь постоянное давление при определенной температуре. Это означает, что на графике участок, соответствующий насыщенному пару, будет горизонтальной линией.
Рассмотрим каждый из вариантов ответа:
А) А-В: это наклонный участок графика, значит, этот вариант ответа не подходит, так как насыщенному пару соответствует горизонтальная линия.
Б) В-С: это тоже наклонный участок графика, значит, этот вариант ответа тоже не подходит.
В) А-В-С: этот вариант ответа содержит и горизонтальную линию и наклонные участки. Однако, так как насыщенному пару соответствует горизонтальная линия на графике, то этот вариант ответа также не подходит.
Г) ответ дать невозможно: указывает на то, что невозможно определить участок графика, соответствующий насыщенному пару. Однако, мы можем определить этот участок, так как знаем, что насыщенному пару соответствует горизонтальная линия на графике.
Таким образом, правильным ответом на данный вопрос будет А) участок графика А-В.
Надеюсь, ответ понятен и обстоятельный. Если у вас возникнут еще вопросы, не стесняйтесь задавать!
Данный вопрос относится к физике и связан с изучением вещества технеция. Вопрос состоит из нескольких частей, поэтому разобьем его на подзадачи и рассмотрим каждую по порядку.
1. Первая часть вопроса говорит о том, что нейтральный атом технеция потерял один электрон. Из этого следует, что в результате атом стал заряженным. Такой атом называют ионом (из греческого "ιον", что означает "ходящий").
2. Теперь рассмотрим вторую часть вопроса. Она говорит о том, что данное вещество теперь имеет определенное количество электронов, протонов и нейтронов. Чтобы решить эту задачу, необходимо знать структуру атома технеция.
Атом технеция имеет в своем ядре 43 протона, так как он находится на 43 позиции в периодической системе элементов. Количество нейтронов можно определить, зная массовое число данного вещества. У технеция массовое число равно 99, поэтому количество нейтронов будет равно разности массового числа и количества протонов: 99 - 43 = 56.
Следовательно, в итоге количество электронов у технеция равно 42 (так как он потерял один электрон), количество протонов равно 43, а количество нейтронов равно 56.
3. Третья часть вопроса говорит о том, что ядро атома состоит из частиц. Чтобы определить их количество, необходимо знать атомное число элемента. Для технеция оно равно 43, то есть в ядре атома находится 43 частицы.
4. Далее рассмотрим четвертую часть вопроса. Вокруг ядра атома движутся заряженные частицы, называемые электронами. Чтобы определить их количество, можно воспользоваться информацией из предыдущих ответов. Количество электронов в атоме технеция равно 42.
5. Пятая часть вопроса требует определения заряда ядра атома. Зная количество протонов (43), можно понять, что заряд ядра будет положительным, так как протоны имеют положительный заряд. Поэтому заряд ядра технеция определенно положительный.
6. Шестая часть вопроса требует определения заряда атома технеция. Заряд атома определяется суммой зарядов электронов и протонов. Так как протоны имеют положительный заряд, а электроны – отрицательный, то нужно вычесть количество протонов из количества электронов: 42 - 43 = -1.
Следовательно, заряд атома технеция будет отрицательным.
7. В последней части задания указано определить заряд ядра и атома в условных единицах, и записать результат с учетом знака «+» или «-», не используя пробелы. Исходя из полученных ранее данных, заряд ядра будет положительным и равен +43, а заряд атома будет отрицательным и равен -1.
Вот и все, школьник! Если у тебя возникли дополнительные вопросы, не стесняйся задавать их. Я с радостью помогу разобраться!
Объяснение:
электромагнитной энергии за единицу времени через любую замкнутую поверхность, внутри которой находится заряд. Для упрощения расчётов далее выбирается сферическая поверхность. Радиус сферической поверхности предполагается достаточно большим, поскольку на больших расстояниях от движущегося заряда нам известно его поле излучения.
В соответствии со сказанным в главе 1 для расчёта мощности излучения необходимо найти вектор Пойнтинга, представляющего собой мощность электромагнитной волны, переносимой через единичную площадку, расположенную перпендикулярно направлению волны. По формуле (1.23) с подстановок туда выражений (2.10) и (2.11) для векторов получим:
Формула 2.15, (2.15)
где - полярный угол, который составляет с осью вектор , направленный в точку наблюдения (рис.2.12).
Из выражения (2.15) следует, что поток энергии, излучаемой движущимся зарядом, зависит от направления излучения электромагнитной волны. Так максимальный поток энергии имеет место для , т.е. через экваториальную часть сферы 'наблюдения '. Через полюсные части сферы () поток равен нулю.
Следовательно, излучение колеблющегося зарядов распределено в пространстве не изотропно. Так, движущийся заряд не излучает вдоль направления своего движения. Максимум излучения имеет место в плоскости симметрии, перпендикулярной направлению движения зарядов. В пространстве направленность излучения движущегося заряда можно представить в виде тела вращения, полученного вращением 'восьмерки' вокруг оси , являющейся её осью симметрии (рис.2.12). Такая поверхность представляет собой тороид.
Рис.2.12
Рис. 2.12.
Плотность потока энергии по амплитуде убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от заряда, что является следствием излучения зарядом сферической электромагнитной волны. Заметим, что различие между сферическими электромагнитной (векторной) и акустической (скалярной) волнами состоит в том, что последняя имеет изотропное распределение по полярному углу .
Найдём суммарную мощность излучения по всем направлениям через поверхность сферы наблюдения радиуса . Для этого надо рассчитать поток вектора Пойнтинга через поверхность указанной выше сферы, которую обозначим символом :
Формула 2.16a, (2.16a)
где -ориентированный элемент сферической поверхности на сфере радиуса , определенный полярным углом и азимутальным углом ; .
Преобразуем формулу (2.16a), явно определяя дипольный момент движущегося заряда: .В результате после двойного дифференцирования по времени: , где - ускорение движущегося заряда, получаем искомый результат: мощность излучения движущегося заряда определяется его ускорением :
Формула 2.16b. (2.16b)
При равномерном движении заряда ускорение заряда и, следовательно, электромагнитное излучение отсутствует, поскольку . Однако, имеется исключение, которое имеет место при движении зарядов с релятивистскими скоростями, превышающими фазовую скорость распространения электромагнитной волны в среде. Этот феномен излучения электромагнитных волн равномерно движущимися зарядами был открыт Вавиловым и Черенковым в и получил название эффекта Вавилова-Черенкова, подробнее рассматриваемый распространения волн . Под действием периодически меняющейся во времени напряженности электрического поля электроны испытывают вынужденные колебания с частотой электрического поля и излучают электромагнитные
.
.