Внешне отличается: на фоне сплошного спектра видны чёрные полосы — это линии поглощения. Когда излучение проходит сквозь газ более низкой температуры — атомы этого газа поглощают энергию излучения, причём, точно тех же частот, что и испускать сами. Поэтому линии в спектрах излучения и поглощения одного и того же атомарного газа находятся на тех же местах, то есть, соответствуют одним и тем же частотам. Пример линейчатого спектра поглощения даёт атмосфера Солнца. Мы видим яркую поверхность фотосферы сквозь более холодные слои хромосферы, то есть, излучение раскалённой фотосферы проходит через хромосферу, температура которой примерно на 1000 К меньше. Атомы, например, водорода в хромосфере поглощают свет от фотосферы тех же частот, что испускают атомы водорода из фотосферы. Поэтому спектр Солнца представляет собой «частокол» чёрных линий на фоне сплошного спектра («радуги»), который даёт фотосфера. Кстати, сплошной спектр дают все вещества в раскалённом газообразном (молекулярном) состоянии. Если газ ещё сильней нагреть — чтобы молекулы распались на атомы — он будет испускать линейчатый спектр излучения (на чёрном фоне — яркие цветные линии) . Если свет от этого газа пропустить сквозь более холодный газ — получим линейчатый спектр поглощения.
Дано m =5 кг Vo=0 <a = 60° градусов с горизонтом F || v F=15 Н μ=0,33 Δt=2,0 с g =10 м/с2 найти Δr решение выберем направление оси ОХ вдоль плоскости, в направлении движения ВНИЗ движущая сила Fх проекция силы тяжести Fт =mg на ось ОХ Fx = Fт*sin<a =mg*sin<a силы сопротивления сила F = 15 H сила трения Fтр = μ*Fy*cos<a = μmg*cos<a равнодействующая сил R=ma уравнение сил R = Fx - Fтр - F ma = mg*sin<a - μmg*cos<a - F =mg(sin<a - μ*cos<a) - F ускорение бруска a = 1/m * (mg*sin<a - μmg*cos<a - F) = g*(sin<a - μcos<a) - F/m подставим сразу и посчитаем a = 10*(sin60 - 0.33*cos60) - 15/5 = 4 м/с2 уравнение равноускоренного движения x = x +Vot +at^2/2 x0 =0 Vo=0 x=Δr t = Δt = 2 c Δr = 4*2^2/2 = 8 м ответ Δr = 8 м
I3=18.37a, I2= -1.162a
Объяснение:
Ток I1 ветвь слева, рисуем ток вверху влево.
Ток I3 посредине вверх.
Ток I2 ветвь справа, ток вверх. Обходим контура по стрелкам:
E1-E2-E3= -I3R3-I1R2, 20-100-60= -2I3-6I1
E3=I3R3 -I2R4, 60= 2I3-20I2
-I1+I3+I2=0 I3+I2=I1,
-140= -2I3-6I3-6I2, -140= -8I3 -6I2 (3)
60= 2I3 -20I2, 60= 2I3 -20I2 (4)
Δ= -8 -6 =160-(-12)=172, токи находим через определители, подставив знач-
2 20 ения в ур. 3, 4 убеждаемся в правильности реше
Δ1= -140 -6 =2800-(-360)=3160 ния.
60 -20
Δ2= -8 -140 =-480-(-280)=-200,
2 60
I2=Δ1/Δ=18.37a, I3=Δ2/Δ= -1.162a