Объяснение:
Так как по условию грузик небольшой, то его размерами можно пренебречь и считать его материальной точкой. Так как по условию нить - лёгкая и нерастяжимая, то её массой и упругими силами можно пренебречь. Тогда колеблющийся грузик можно считать математическим маятником. Период колебаний такого маятника T=2*π*√(l/g), где l - длина нити, g - ускорение свободного падения. Так как период не зависит от массы грузика, то при увеличении его массы в β раз период не изменится. Если длину нити увеличить в α раз, то её длина станет равной l1=l*α, и тогда период колебаний станет равным T1=2*√(l1/g)=2*π*√(l*α/g). Отсюда T1/T=√α, т.е. период колебаний увеличится в √α раз. Если известно время t N колебаний, то N=t/T=(t*√g)/(2*π*√l). Если известно число колебаний N, то время t=T*N=2*π*N*√(l/g). Если известны N и t, то l=t²*g/(4*π²*N²).
Объяснение:
Для вектора a:
Координаты:
a) { (0,5; 5) ; (0,5; 2) }
Проекция на ось Y:
б) ay = 2 - 5 = - 3
Модуль проекции на ось Y:
в) | ay | = 3
Модуль вектора:
г) | a | = √ ( (0,5-0,5)² + (2-5)²) = √(0 + 9) = √ 9 = 3
Для вектора b:
Координаты:
a) { (1; 0) ; (4; 4) }
Проекция на ось Y:
б) by = 4 - 0 = 4
Модуль проекции на ось Y:
в) | by | = 4
Модуль вектора:
г) | b | = √ ( (4-1)² + (4-0)²) = √(9 + 16) = √ 25 = 5
Для вектора c:
Координаты:
a) { (4; 1) ; (6; 1) }
Проекция на ось Y:
б) cy = 1 - 1 = 0
Модуль проекции на ось Y:
в) | сy | = 0
Модуль вектора:
г) | с | = √ ( (6-4)² + (1-1)²) = √(4 + 0) = √ 4 = 2
Для вектора d:
Координаты:
a) { (6; 0) ; (3; -4) }
Проекции на ось Y:
б) dy = 4 - 0 = 4
Модуль проекции на ось Y:
в) | dy | = 4
Модуль вектора:
г) | d | = √ ( (3-6)² + (4-0)²) = √(9 + 16) = √ 25 = 5
Для вектора е расчеты проведи самостоятельно (по образцу).