Средняя скорость перемещения vср - это вектор, определяемый выражением vср = Δr/Δt. Мгновенная скорость перемещения v - это вектор, определяемый выражением v = dr/dt. Средняя скорость пути vср - это скаляр, определяемый выражением vср = Δs/Δt. Мгновенная скорость пути v - это скаляр, определяемый выражением v = ds/dt. Модуль мгновенной скорости перемещения и мгновенная скорость пути - это одно и то же, поскольку dr = ds. Среднее ускорение aср - это вектор, определяемый выражением aср = Δv/Δt. Мгновенное ускорение (или просто, ускорение) a - это вектор, определяемый выражением a =dv/dt. Касательное (тангенциальное) ускорение aτ (нижний индекс - это греческая строчная буква тау) - это вектор, являющийся векторной проекцией мгновенного ускорения на касательную ось. Нормальное (центростремительное) ускорение an - это вектор, являющийся векторной проекцией мгновенного ускорения на ось нормали. Модуль касательного ускорения | aτ | = dv/dt, то есть это - производная модуля мгновенной скорости по времени. Модуль нормального ускорения | an | = v2/r, где r - величина радиуса кривизны траектории в точке нахождения тела. Мгновенная угловая скорость (или просто, угловая скорость) ω - это вектор, определяемый выражением ω = dφ/dt Мгновенное угловое ускорение (или просто, угловое ускорение) ε - это вектор, определяемый выражением ε = dω/dt. Кинематическое уравнение равномерного и прямолинейного движения имеет вид: r = r0 + v t, где r - радиус-вектор объекта в момент времени t, r0 - то же в начальный момент времени t0 (в момент начала наблюдений). Кинематическое уравнение движения с постоянным ускорением имеет вид: r = r0 + v0 t + at2/2, где v0 скорость объекта в момент t0 . Уравнение для скорости тела при движении с постоянным ускорением имеет вид: v = v0 + a t. Кинематическое уравнение равномерного движения по окружности в полярных координатахимеет вид: φ = φ0 + ωz t, где φ - угловая координата тела в данный момент времени, φ0 - угловая координата тела в момент начала наблюдения (в начальный момент времени), ωz - проекция угловой скорости ω на ось Z (обычно эта ось выбирается перпендикулярно плоскости вращения). Кинематическое уравнение движения по окружности с постоянным ускорением в полярных координатах имеет вид: φ = φ0 + ω0z t + εz t2/2. Кинематическое уравнение гармонических колебаний вдоль оси X имеет вид: х = А Cos (ω t + φ0), где A - амплитуда колебаний, ω - циклическая частота, φ0 - начальная фаза колебаний. Проекция скорости точки, колеблющейся вдоль оси X, на эту ось равна: vx = − ω · A · Sin (ω t + φ0). Проекция ускорения точки, колеблющейся вдоль оси X, на эту ось равна: аx = − ω2 · A · Cos (ω t + φ0). Связь между циклической частотой ω, обычной частотой ƒ и периодом колебаний T: ω = 2 πƒ = 2 π/T ( π = 3,14 - число пи).
Африку населяет достаточно много рас. вот примеры не многих из них: туареги, фульбе, мурси, догоны, масаи, тва, хауса, зулусы и бушмены. вообще в африке много всякой деятельности народов. начнем с того, что девочки и мальчики учатся раздельно друг от друга. они учатся рисовать, писать, читать, играть на музыкальных инструментах, танцевать. так же в разных частях африки народы говорят на разных языках, так как африку населяют и народы других стран. кстати насчет музыки. по большей части их музыка так же связана с танцами и религией, ибо во время танца они обращаются к богу с какой-либо просьбой. это как бы обряды, но гораздо безобиднее ; ) а вообще в африке достаточно добродушный народ, правда славятся своими конфликтами. так же в африке неплохо развита промышленность.
Объе́кт иссле́дования — в науке под ним подразумевают главное поле приложения сил учёных. в одной науке (научном направлении) однако может быть несколько объектов исследований, которые составляют логически связанное существо и цель исследований в этой науке (научном направлении). таким объектом становится всякое непознанное явление, неизвестное ранее науке, или его часть, которое предполагает исследовать эта наука. часто используется предварительное деление чего-либо неизвестного (непознанного) на логически обоснованные части явления. это используется как вполне самостоятельный научный метод, если подобное деление возможно исходя из априори видимых признаков данного явления.подобное деление согласно предполагаемым сферам применимости своей науки или нескольких наук, выводимые предварительно логическим путём, и используемых применительно к сферам действия тех или иных законов, по которым живёт эта наука или несколько наук (при комплексных исследованиях), учёным легче справиться с часто возникающими трудностями исследования сложного явления. первостепенное значение имеет наблюдение за объектом исследования. если позволяет текущий уровень развития (состояние) данной науки и если это позволяет сам объект, вторым важнейшим способом изучения объекта исследования является эксперимент. связать же наблюдаемые, известные и экспериментальные данные как научная логика в сочетании с уже известными научными данными, так и особые правила, по которым в науке выводятся гипотезы. последние, в сущности, являются индуктивным (предсказательным) методом исследования. однако в науке полезно использовать также дедуктивный (то есть, ретроспективный) метод, который, однако, ныне не слишком популярен у исследователей, кроме (и в практике криминалистики). сделать правильные научные выводы и построить корректные научные теории давно отработанный научный метод
vср = Δr/Δt.
Мгновенная скорость перемещения v - это вектор, определяемый выражением
v = dr/dt.
Средняя скорость пути vср - это скаляр, определяемый выражением
vср = Δs/Δt.
Мгновенная скорость пути v - это скаляр, определяемый выражением
v = ds/dt.
Модуль мгновенной скорости перемещения и мгновенная скорость пути - это одно и то же, поскольку dr = ds.
Среднее ускорение aср - это вектор, определяемый выражением
aср = Δv/Δt.
Мгновенное ускорение (или просто, ускорение) a - это вектор, определяемый выражением
a =dv/dt.
Касательное (тангенциальное) ускорение aτ (нижний индекс - это греческая строчная буква тау) - это вектор, являющийся векторной проекцией мгновенного ускорения на касательную ось.
Нормальное (центростремительное) ускорение an - это вектор, являющийся векторной проекцией мгновенного ускорения на ось нормали.
Модуль касательного ускорения
| aτ | = dv/dt,
то есть это - производная модуля мгновенной скорости по времени.
Модуль нормального ускорения
| an | = v2/r,
где r - величина радиуса кривизны траектории в точке нахождения тела.
Мгновенная угловая скорость (или просто, угловая скорость) ω - это вектор, определяемый выражением
ω = dφ/dt
Мгновенное угловое ускорение (или просто, угловое ускорение) ε - это вектор, определяемый выражением
ε = dω/dt.
Кинематическое уравнение равномерного и прямолинейного движения имеет вид:
r = r0 + v t,
где r - радиус-вектор объекта в момент времени t, r0 - то же в начальный момент времени t0 (в момент начала наблюдений).
Кинематическое уравнение движения с постоянным ускорением имеет вид:
r = r0 + v0 t + at2/2, где v0 скорость объекта в момент t0 .
Уравнение для скорости тела при движении с постоянным ускорением имеет вид:
v = v0 + a t.
Кинематическое уравнение равномерного движения по окружности в полярных координатахимеет вид:
φ = φ0 + ωz t,
где φ - угловая координата тела в данный момент времени, φ0 - угловая координата тела в момент начала наблюдения (в начальный момент времени), ωz - проекция угловой скорости ω на ось Z (обычно эта ось выбирается перпендикулярно плоскости вращения).
Кинематическое уравнение движения по окружности с постоянным ускорением в полярных координатах имеет вид:
φ = φ0 + ω0z t + εz t2/2.
Кинематическое уравнение гармонических колебаний вдоль оси X имеет вид:
х = А Cos (ω t + φ0),
где A - амплитуда колебаний, ω - циклическая частота, φ0 - начальная фаза колебаний.
Проекция скорости точки, колеблющейся вдоль оси X, на эту ось равна:
vx = − ω · A · Sin (ω t + φ0).
Проекция ускорения точки, колеблющейся вдоль оси X, на эту ось равна:
аx = − ω2 · A · Cos (ω t + φ0).
Связь между циклической частотой ω, обычной частотой ƒ и периодом колебаний T:
ω = 2 πƒ = 2 π/T ( π = 3,14 - число пи).
.