процессы испускания и поглощения теплового излучения количественно характеризуются следующими величинами.
поток излучения (ф) — энергия, которую излучает вся поверхность тела за единицу времени.
по своей сути поток — это мощность излучения. размерность этой характеристики — [дж/с = вт].
энергетическая светимость (re) — энергия теплового излучения, испускаемая с единичной поверхности нагретого тела за единицу времени.

и поток излучения, и энергетическая светимость зависят от строения вещества и его температуры: ф = ф(т), re = re(t).
энергетическая светимость re, определенная выше, охватывает весь диапазон длин испускаемых волн (теоретически — от нуля до бесконечности). для того, чтобы показать, как излучаемая энергия распределена по этому диапазону, используют специальную величину, называемую спектральной плотностью энергетической светимости. обозначим энергию теплового излучения, испускаемую единичной поверхностью тела за 1 с в узком интервале длин волн от λ, до λ+dλ через dre.
{-17х² + 13у² - 220 = 0
Из первого уравнения х = 13у - 110
Вместо х подставим во второе уравнение
- 17 * (13у - 110)² + 13у² - 220 = 0
- 17 * (169у² - 2860у + 12100) + 13у² - 220 = 0
- 2873у² + 48620у - 205700 + 13у² - 220 = 0
- 2860у² + 48620у - 205920 = 0
Сократив на (- 2860), имеем
у² - 17у + 72 = 0
D = 289 - 4 * 1 * 72 = 289 - 288 = 1
√D = √1 = 1
у₁ = (17 + 1)/2 = 9
у₂ = (17 - 1)/2 = 8
При у₁ = 9 находим х₁ = 13*9 - 110 = 117 - 110 = 7 Первое решение {7; 9}
При у₂ = 8 находим х₂ = 13*8 - 110 = 104 - 110 = - 6 Второе решение {-6; 8}
ответ: {7; 9} и {-6; 8}
2 задание
n-m =(a-2)²
p-n=(b-3)²
m-p=(c-4)²
Извлекаем корни из обеих частей каждого равенства
√(n-m) = √(a-2)²
√(p-n) = √(b-3)²
√(m-p) = √(c-4)²
Получаем
√(n-m) = a-2
√(p-n) = b-3
√(m-p) = c-4
Складываем все эти три равенства
√(n-m) + √(p-n) + √(m-p) = a + b + c - 2 - 3 - 4
√(n-m) + √(p-n) + √(m-p) = a + b + c - 9
√(n-m) + √(p-n) + √(m-p) + 9 = a + b + c
Искомая сумма получена
a + b + c = √(n-m) + √(p-n) + √(m-p) + 9