Рассмотрим пример сложения двух колебаний: a = A cos φ₁ b = B cos φ₂ φ ≡ ωt + ψ - фаза колебания ω =const и ψ = const
Для исследования усиления или ослабления колебаний, удобнее использовать "среднюю энергию" колебания (интенсивность), которая определяется как средний по времени квадрат сигнала с² = A² cos² φ₁ + B² cos² φ₂ + AB{cos[(ω₁ + ωt₂)t + ψ₁ + ψ₂] + cos[(ω₁ - ω₂)t + ψ₁ - ψ₂} Ic ≡ <c²> - интенсивность, усреднение по времени. Ic = Ia + Ib + AB <cos[(ω₁ + ω₂)t + ψ₁ + ψ₂]> + AB <cos[(ω₁ - ω₂)t + ψ₁ - ψ₂}>
<cos[(ω₁ + ω₂)t + ψ₁ + ψ₂]> = 0 a) ω₁ ≠ ω₂ <cos[(ω₁ - ω₂)t + ψ₁ - ψ₂]}> = 0 Ic = Ia + Ib Ни усиления, ни ослабления колебаний не будет. В оптике говорят, что колебания не монохроматичны. Устойчивая интерференционная картина не наблюдается. б) ω₁ = ω₂ Ic = Ia + Ib + AB cos[ψ₁ - ψ₂] Если cos[ψ₁ - ψ₂] > 0, то происходит увеличение средней энергии результирующего колебания, т.е. усиление колебаний. т.е. разность фаз должна быть |ψ₁ - ψ₂| < π/2
Если cos[ψ₁ - ψ₂] < 0 - сигнал ослабляется Если |ψ₁ - ψ₂| = π и A = B, то Ic = Ia + Ib - AB = 0 т.е. интенсивность колебаний становится равной нулю. т.к. Ia = <A²cos²φ₁> = 0.5A²[1 + <cos (2φ₁)>] = 0.5A² Последнее явление можно объяснить ещё тем, что колебания происходят просто в противофазе и в любой момент времени a = -b
29. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА — пространственное перераспределение энергии светового излучения при наложении двух или неск. световых волн; частный случай общего явления интерференции волн.
44. Первый постулат Бора: Первый постулат: Атомы имеют ряд стационарных состояний соответствующих определенным значениям энергий: Е1, Е2...En. Находясь в стационарном состоянии, атом энергии не излучает и не поглощает, несмотря на движение электронов.
45. Второй постулат Бора: В стационарном состоянии атома электроны движутся по стационарным орбитам, для которых выполняется квантовое соотношение: m•V•r = n•h/2•p где m•V•r =L - момент импульса, n=1,2,3...,h-постоянная Планка.
m: 900г
v: 1 литр
Плотность: ?
Решение:
P=m/v
P=900/1=900кг/м3